EB. Con: Zur Elektrodynamik bewegter Systeme. 11. 1415 
Da wir elektromagnetische Kräfte messen an Körpern, welche 
gegenüber der Erde ruhen oder doch nur langsam sich bewegen, so 
ist von erster Wichtigkeit der Werth, den f annimmt für u = p= const. 
Wir erhalten ihn in der durehsichtigsten Form, indem wir wieder 
mittels (6) die Ortszeit f einführen. Dann folgt mittels (7) aus (29) 
oder einfacher mittels 
d 0 d 
ups = A Ba WESNG 
und 
d Fk d 
DENE dd 
direct aus (28): 
a2, ; , £ TI, de 
h=- ze [EE-P'(E), + T (eE)-E; — ze Apr 
— [uM-P'(M)], + T’(uM)-M, — Ze = 
d d d 
— Pr if (40) erg EN dr (922) - 
Hierin ist nach Ib bis Ib: 
> SPUR) U @ 
dt’ 
P(M=e m +A: 
dt’ 
also folgt: 
d\ I 
Een IE y’ Ta ) (eu — I)2, +2(; (EE? + uM?) — (eE, + 0) 
(30) 
— p,(eE,E, + 4#M,M,) — p.(eE,E, + uM, M,) ( 
» 7 I ’ ’ I ’ 
£=T(e)-E— ZE-vie+T/wM).M— My + [A-uM] 
Der Werth in (31) hängt, als Funetion der relativen Coordinaten und 
der Ortszeit betrachtet, nieht mehr explieite von p ab; aber auch 
nicht implieite, denn nach $ 3 sind auch E, M und A von p unab- 
hängige Functionen derselben vier Variablen. Für stationäre Zu- 
stände wird nun f= f.. Weiter aber ist es für die Darstellung dieser 
Zustände gleichgültig, ob wir Ortszeit oder allgemeine Zeit benutzen. 
Also ergibt unser Ansatz: die Kräfte des stationären Feldes in relativ 
ruhenden Körpern sind in aller Strenge unabhängig von der Erd- 
bewegung. Er ergibt ferner den Betrag dieser Kräfte in der wohlbe- 
kannten Form, welche den Ausdruck aller sicheren Erfahrungen bildet. 
Sitzungsberichte 1904. 122 
