888 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 10. November. 



und der ihr entgegengerichteten Kraft der Induction; die erstere als 

 die grössere von beiden bestimmt das Vorzeichen der gesammten 

 Kraft. Bezeichnen wir das Vorzeichen dieser Kraft und die Ampli- 

 tude der erregten Schwingung als positiv, wenn / im höchsten 

 Punkte des Kreises liegt, so haben wir relativ zu einer festen Rich- 

 tung im Kreise B die Kraft und die Amplitude als negativ zu rechnen, 

 wenn sich /' im tiefsten Punkte befindet. Durch den Nulhverth in 

 der Gleichgewichtslage ftcht die Amplitude von dem einen zu dem 

 andern Vorzeichen über. 



Es erscheint nützlich für das Folgende, auch diejenigen Erschei- 

 nungen zu betrachten, welche eintreten, wenn wir den Kreis B 

 parallel mit sich selbst und ohne ihn aus seiner Ebene zu entfernen, 

 ein wenig nach unten verschieben. Es zeigt sich, dass hierdurch die 

 Funkenlänge im höchsten Punkte zunimmt, im tiefsten abnimmt, und 

 dass die ftmkenfreien Punkte - die Nullpunkte, wie wir sie nennen 

 wollen — nicht mehr in der durch die Axe gelegten Horizontalen 

 liegen, sondern auf beiden Seiten um einen gewissen Winkel nach 

 unten gedreht erscheinen. Durch die .o-eringe Verschiebung hat sich 

 die Wirksaudceit der elektrostatischen Kräfte kaum geändert, wohl 

 aber die Wirksamkeit der Kräfte der Induction. Denn die letzteren 

 geben nunmehr, um den geschlossenen Kreis B herumintegrirt ein 

 von Null verschiedenes Integral, sie geben daher Anlass zu einer 

 Schwingung, deren Amplitude ein von der Lage der Funkenstrecke 

 unabhängiges Vorzeichen besitzt. Und zwar ist dies Vorzeichen nach 

 unserer Rechnungsweise das positive. Denn die Richtung der Inte- 

 gralkraft der Induction ist entgegengesetzt der elektrostatischen Kraft 

 in der oberen Hälfte, gleich gerichtet aber in der unteren Hälfte des 

 Kreises B. in welch' letzterer wir das Vorzeichen der elektrosta- 

 tischen Kraft als positiv bezeichneten. Da nun die neu hinzutretende 

 Schwingung gegen die schon betrachtete eine Phasendifferenz nicht 

 besitzt, so addirt sich ihre Amplitude einfach zu der jener Schwingung 

 und so erklären sich die Erscheinungen. 



Die in diesem Abschnitt gegebenen Deutungen dürften kaum 

 als falsch, wohl aber mögen dieselben als mangelhaft begründet er- 

 scheinen. In der That stützen sich dieselben nicht allein auf die 

 wenigen hier beschriebenen Versuche, sondern auf die Gesammtheit 

 der Erscheinungen, welche bei beliebiger Lage der Kreise gegen ein-- 

 ander auftreten. Ein Eingehen auf diese ziemlich mannigfaltigen 

 Phaenomene muss ich indessen einer anderen Gelegenheit vorbehalten. 



