890 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 10. November. 



ersetzte, in der Absicht, dadurch die Schwingungsdauer des Leiters C 

 allmählich zu vergrössern. Die Folgen dieser fortschreitenden Än- 

 derung waren diese: Zunächst rückten die Nullpunkte immer mehr 

 nach oben, wurden aber zugleich immer verwaschener, indem in 

 ihnen nicht mein 1 eine Auslöschung, sondern nur noch ein Minimum 

 der Funkenlänge stattfand. Die Funkenlänge im höchsten Punkte 

 war bisher weit kleiner als die im tiefsten, nach dem Verschwinden 

 der Nullpunkte aber begann sie wieder zu wachsen. In einem ge- 

 wissen Stadium waren die Funken im höchsten und tiefsten Stand 

 wieder gleich, aber nirgends im Kreise waren Nullpunkte zu finden, 

 sondern überall fand sehr lebhafte Funkenbildung statt. Von hier 

 ab verminderte sich nun die Funkenlänge im tiefsten Punkte und bald 

 entwickelten sich in der Nähe desselben zwei zunächst nur schwach 

 ausgesprochene Nullpunkte, welche sich allmählich verschärften und 

 den Punkten an' näherten, aber nunmehr stets auf der dem Leiter C 

 abgekehrten Seite des Kreises lagen. Schliesslich fielen sie in die 

 Punkte a und d selbst und es war dann der gleiche Zustand ein- 

 getreten, welcher vor Annäherung des Leiters C geherrscht hatte. 

 Dieser Verlauf entspricht demjenigen, welchen wir nach unserer Auf- 

 fassung erwarten durften. Nähert sich nämlich die Schwingungsdauer 

 des Leiters C derjenigen des Leiters AÄ, so nimmt die Intensität der 

 Strömung in C zu, zugleich al^er tritt eine Phasendifl'erenz zwischen 

 dieser Strömung und der sie erregenden Kraft ein. Im Stadium der 

 Resonanz ist die Strömung in Cam heftigsten und die Phasendifferenz 

 beträgt, wie bei jeder Resonanz einer schwach gedämpften Schwingung, 

 nahezu eine Viertelschwingungsdauer; es ist daher eine Interferenz 

 zwischen den durch A Ä und den durch C in B erregten Schwingungen 

 nicht mehr möglich. Dieser Zustand entspricht offenbar dem oben 

 besonders hervorgehobenen Stadium. Wird nun die Schwingungs- 

 dauer von C wesentlich grösser als die von AÄ, so nimmt die Am- 

 plitude der Schwingungen von C wieder ab, ihre PhasendifTerenz 

 gegen die erregende Kraft nähert sich dabei dem Werthe einer halben 

 Schwingungsdauer. Die Strömung in C ist nun in jedem Augenblicke 

 gleichgerichtet mit derjenigen in AÄ, eine Interferenz der durch 

 beide Strömungen in B erregten Schwingungen ist wieder möglich, 

 aber die Wirkung des Leiters C muss jetzt entgegengesetzt derjenigen 

 sein, welche er im ursprünglichen Zustand hatte. 



Nähert man den Leiter C dem Leiter A Ä beträchtlich , so werden 

 die Funken im Kreise B überhaupt klein. rCine solche Annäherung 

 vergrössert die Schwingungsdauer von A Ä und liebt dadurch die 

 Resonanz zwischen A Ä und 1> auf. 



