930 Gesammtsitzung vom 17. November. 



für den Fall, dass in dem Momente, wo die Beobachtung beginnt, 

 die Temperatur der Platte von der Temperatur O der Umgebung 

 nicht verschieden ist. Trifft diese Voraussetzung nicht zu, so tritt 

 in der Klammer noch ein Zusatzglied — anfängliche Temperatur- 

 differenz zwischen Thermometer und Umgebung multiplicirt mit dem 

 Producte aus dem Erkaltungseoefficienten und der Zeit — hinzu. 



Lässt man die Platte durch weitere Strahlung ziemlich unter die 

 Temperatur der Umgebung erkalten, bezeichnet die zugehörige Tem- 

 peratur mit 0„, schliesst die Diaphragmaöffnung und beobachtet 

 in gleichen Zeitintervallen die successiven Erwärmungstemperaturen 

 S-, , S- 2 u. s. w., so hat man für die Berechnung des Erkaltungscoefri- 

 cienten m die Beziehung 



log. nat. I -^ 1 = m • z III. 



Es ist jetzt somit alles gegeben, um in einfachster Weise nach I. 

 oder II. einen Werth für das Maass der nächtlichen Strahlung <r in 

 der oben definirten Weise zu erhalten. 



Setzt man das Absorptionsvermögen der berussten, strahlenden 

 Fläche der Kupferscheibe gleich der Einheit (was allerdings nicht 

 ganz strenge der Fall ist) und (lenkt man sich ferner in die Öffnung 

 des Diaphragmas eine dasselbe vollständig ausfüllende Fläche gelegt 

 mit dem Maximum des Emissionsvermögens, deren Wärmestrahlung 

 diejenige des unmittelbar über ihr liegenden, ganzen verticalen 

 atmosphaerischen Cylinders vollständig ersetzen kann, so zeigt dann 

 die Theorie der Strahlung 1 , dass. wenn h den Abstand der Mittel- 

 punkte zwischen der strahlenden calorimetrischen Scheute und jener 

 Hülfsfläche mit demselben Radius R bezeichnet, die gesammte Wärme- 

 strahlung 2, die bei freier, horizontaler Exponirung von der Flächen- 

 einheit in der Zeiteinheit nach allen Seiten gegen den Nachthimmel 

 statthätte, gegeben ist durch 



wobei : 



X = er : tang iL IV. 



iR 



tang <p = -j- 



Für mein Aktinometer war sehr nahe 



daher 



2 = 5.828 Xg". 



1 Christiansen, a. a. 0. S. 274. 



