des Lichts an der Grenz* hrystallinischer Mittel. 71 



il. Ii. die Aenderung der Dichtigkeit gleich Null ist. Nur diese Losungen 

 sollen hier in Betracht gezogen werden; es soll nämlich angenommen 

 werden, dafs bei der Lichtbewegung immer die Dichtigkeil ungeftnderl 

 bleibt, und dafs auch bei der Reflexion und Brechung des Lichts keine 



Bewegungen entstehen, hei denen die Dichtigkeil des Aethers >ich ändert. 

 Die Berechtigung zu dieser Annahme liegt darin, dafs sie auf keinen in- 

 neren Widerspruch führt und Resultate giebt, die mit der Beobachtung 

 näherungsweise übereinstimmen. Da das mit ",, behaftete Glied in dem 

 Ausdrucke von 2 F, der in 7) aufgestellt ist, mit dem Quadrate von 

 .c r H- y •+- :. multiplicirt ist, so hat e> hei allen Bewegungen, bei denen 

 die Dichtigkeit ungeändert bleibt, keinen Einflufs auf die Werthe aller 

 Differentialquotienten von F; man darf daher hier setzen 



2 F = «i i <W— * V 9 O + «2 2 W - 4 «. -O + a 3 3 (*• - 4 x x y y ) 



•+■ - "-:;(- .'/.-•<',— </. O + 2a 3 ! (2 z x y s — Zy x v ) + 2 a, , (2 *,*,— a.y,)- 



Dieser Ausdruck soll umgeformt werden. Es sei 



c 3«- d v 



3 u dw 



d; 9 .i' 



, _ 3 c 3 >/ 



d. h. es seien £, ■/. ' die doppell genommenen Componenten der Drehung 



eines unendlich kleinen Theiles des Aethers. Man mache ferner 



2 G = a, ! £ 2 + o 2 2 » 2 -+- a 3 3 £ 2 -+- 2 a 2 3 n $ + 2 a 3 1 £ £ -+- 2 a 2 2 £ * 



Dann ergiebt sich 



„ « , „ /3 *' 3w 3 '• 3wa 



, ; ■/(• 3 /' dw 3 u\ 

 + 1 "^ le, ä ä : 91 ' 



/3 » 3 '• 3 u 3 i>\ 



+ ~" :;:; lä^ .', — .< dy) 



