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Die Werthe von o und e sind die optischen Elastizitätsaxen A und C in den 
Formeln A $.1, wenn darina=Rß=+Yy gesetzt wird und statt y gesetzt 
wird: —y. Esistalso: 
0o0=@+-Y+4yp—Yp: 
e=@+7YP+=YP—Y9 
und demnach bei Vernachläfsigung der höhern Potenzen von y: 
wonach also 
worin statt G’ gesetzt werden kann @, d.i. die Fortpflanzungsgeschwindig- 
keit des Lichts im uncomprimirten Glase. Ist man im Stande, das y zu 
messen, so kann man mittelst dieser Formel aus der Beobachtung der Farbe, 
welche diesem y und der gegebenen Dicke D angehört, den Werth der Dif- 
ferenz p—g ableiten, indem man für ö aus der Newtonschen Tafel den 
Werth der dieser Farbe zugehörigen Luftdicke setzt. 
Die direkte Messung einer so kleinen Gröfse, als y ist, würde mit er- 
heblichen Schwierigkeiten verbunden sein. Ich habe daher folgendes Mittel 
angewandt. Ich habe einen graden Glasstreifen, dessen Querschnitt ein 
Rechteck ist, an seinen beiden Enden auf feste Unterlagen gelegt, die ich, 
um die Vorstellung zu fixiren, in einer horizontalen Ebene liegend anneh- 
men will, und den mittleren Querschnitt dieses Streifens, d. h. denjenigen, 
welcher von beiden Unterlagen gleichweit entfernt ist, um eine Gröfse r, 
die ich direkt gemessen habe, heruntergedrückt. Aus diesem  läfst sich 
das einer bestimmten Stelle des gekrümmten Streifen angehörige y ableiten. 
Ich nenne 2 Z die Entfernung der beiden Unterlagen von einander, H die 
Höhe des Streifen, D seine Dicke; Z und H liegen in der vertikalen Ebene 
der Krümmung. Die Theile des gekrümmten Streifen in seiner untern Hälfte 
sind in der Richtung von Z dilatirt, in der obern Hälfte comprimirt. Die 
Theile, welche die Grenze dieser beiden Hälften bilden, haben ihre ur- 
sprüngliche Entfernung von einander nicht geändert; sie liegen auf einer ey- 
lindrischen Fläche, welche senkrecht steht gegen die Ebene der Krümmung 
und aus zwei discontinuirlichen Zweigen besteht, die in dem mittleren Quer- 
