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$4. 
Die vorstehende Untersuchung führte zur Kenntnifs derDifferenz p—g. 
Es giebt aber noch eine andere Methode, den Einfluls, welchen die Biegung 

getreten bei der Grenze der Verschiebbarkeit der Glastheilchen; der numerische Werth 
dieser Grenze von y bestimmt sich mittelst der Gleichung 
=: I yD, 

wenn darin gesetzt wird ö = 0.000156, ?7- = 0.126 und D=0.33. Man findet auf diese Weise 
Er 
yens 
Dieser Werth weicht sehr ab von der Bestimmung der Grenze der Verschiebbarkeit, welche 
Weber Pog. An. B. XX, p. 13 aus Angaben von Eitelwein und Colladon und Sturm abgeleitet 
1 
5000 
theilchen betragen würde. Dals diese Bestimmung wenigstens für Spiegelglas, welches mit 
hat, wonach nämlich diese Grenze nur den Theil der natürlichen Entfernung der Glas- 
mehr Vorsicht abgekühlt wird, als dies bei Glasröhren geschieht, viel zu klein ist, geht auch 
aus meinen oben mitgetheilten Beobachtungen hervor. Die grölste Dilatation in einem ge- 
krümmten Glasstreifen ist nämlich: 

077) 
Setzt man hierin aus einer ersten Beobachtungsreihe 7=1}'"939 L=33'' «0.157, so findet man 
als gröfste Dilation, welche in dem Streifen 7 bei obigen Beobachtungen stattgefunden hat: 
y=z. und dals dieser Werth der Grenze der Verschiebbarkeit noch nicht sehr nahe ge- 
wesen ist, geht daraus hervor, dafs ich oft wiederholt den Streifen in diese Spannung habe 
versetzen können, freilich bei Vermeidung jeder plötzlichen Erschütterung. Die Kenntnils 
dieser Verschiebbarkeits- Grenze hat bei diesen Beobachtungen den Nutzen, dals man nicht 
unnöthig die mühsam geschliffenen Streifen zersprengt. Den Grenzwerth, bei welchem z. B. 
der Streifen 7 bei Z=2312 würde zersprungen sein, erhält man aus der vorstehenden 
Gleichung, wenn darin y=;/; gesetzt wird, und dies giebt 0.186. 
(°) Aus dem für I gefundenen Werth kann man die Grölse der "Trennung der 
beiden Bilder in dem Fresnelschen Compressionsprisma berechnen, die einer gegebenen 
Compression angehört. Es sei (Fig.2) 4 der Querschnitt eines Prisma, welches in der Rich- 
tung seiner brechenden Kante « comprimirt sei; dies Prisma sei durch Prismen B und BP’, 
welche aus demselben Glase als 4 bestehn, und nicht comprimirt sind, neutralisirt. In den 
Prismen B und 2’ sei die Fortpflanzungsgeschwindigkeit des Lichtes G, in dem Prisma 4 
bewege sich der Strahl, welcher parallel mit der brechenden Kante « polarisirt ist, d. i. der 
gewöhnliche Strahl mit der Geschwindigkeit @ + Ao, der andere Strahl, welcher senkrecht 
auf dieser Kante polarisirt ist, der ungewöhnliche, mit der Geschwindigkeit G+A., der 
einfallende Strahl bilde mit der ersten Fläche des Prisma 4 den Winkel $,, der daraus 
entstehende gewöhnliche Strahl bilde mit der ersten und zweiten Fläche desselben die Win- 
