NEON 
Die Beobachtung gab für n= ı undy”=y"— y' die Farbe an der Grenze 
des ersten und zweiten Ringes, für welche wirklich die Luftdicke nahe gleich 
einer halben Undulationslänge der mittlern Strahlen ist. 
Die numerischen Werthe für und — in die Formeln A, $. ı sub- 
stituirt, geben für die Axen der optischen Elastizitätsfläche des comprimirten 
gewöhnlichen Glases, wenn die Dilationen in Hauptdruckaxen «, ß, y sind, 
folgende Werthe 
A=@G fı —o23a — 0.131 ß — 0.131 y} 
B=@ fı — 0131 a — 0.213 ß — 0.131 y} 
C=@G Sı—oasıa— o1sı B— 0.213 y} 
Wenn ein rechtwinkliches Parallelepipedon durch einen gleichmäfsigen Druck 
gegen zwei seiner gegenüberstehenden Ebenen in der Richtung der auf den- 
selben stehenden Kanten um y zusammengedrückt wird, so sind die Verlän- 
gerungen in den beiden anderen Kanten: «= B= —-y. Mit diesen Kanten 
des Parallelepipedons sind zugleich die Hauptdruckaxen und die Axen der 
optischen Elastizitätsflächen parallel, und man erhält also die Werthe der 
letzteren Axen, wenn in den vorstehenden Ausdrücken gesetzt wird: — Y 
stattyunda=®=-+y. Dies giebt 
A=B=@ {$1ı+005%Y} 
C=—@ fıronsy} 
Wenn die Dilatationen in einem Glaskörper nach allen Richtungen hin die- 
selben sind d.h.«e=P=y, so ergiebt sich aus denselben Ausdrücken für 
die optischen Elastizitätsaxen: 
A=-B=C0=G $1 — 0.175 at 
Die ursprüngliche Dichtigkeit des Körpers hat sich bei den Dilatationen «= 
ß=y vermindert in dem Verhältnifs ı :1-+-d, wenn d&=— 3« gesetzt wird; 
man kann also auch diesen Ausdruck schreiben: 
A=B=C0=@ fı +015s0} 
Dies ist ein sehr unerwartetes Resultat, demzufolge nämlich die Fortpflan- 
zungsgeschwindigkeit des Lichts in einem Körper wächst, wenn durch me- 
chanische Operationen seine Dichtigkeit vermehrt wird. Der Brechungs- 
coeffieient nimmt also bei wachsender Dichtigkeit ab, und wächst bei abneh- 
mender Dichtigkeit; nennt man n den ursprünglichen Brechungscoefficienten 
H2 
