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bekannten lebhaften Farbenerscheinungen in rasch abgekühlten Gläsern sind. 
Mit diesen Interferenzerscheinungen will ich mich hier beschäftigen. 
Die Grundlage dieser Untersuchung bilden folgende zwei Sätze: 
1) Die Bahnen der Lichtstrahlen im Innern des dilatirten Mediums 
können bei Berechnung der Interferenz-Erscheinungen als gradlinigt angese- 
hen werden. 
2) Die mit einander interferirenden Lichtstrahlen können so behan- 
delt werden, als hätten sie das Medium in derselben Richtung durchlaufen. 
Diese Sätze beruhen darauf, dafs die Glieder, welche in dem Aus- 
druck der Zeit, die ein Strahl gebraucht, um durch das Medium zu gehen, 
von den zweiten und höhern Potenzen der Unterschiede der Druckaxen ab- 
hängen, daher als absolut kleine Gröfsen vernachläfsigt werden können, in 
allen in der Wirklichkeit vorkommenden Fällen. 
Es sei PP QFig. 3 eine Platte eines ungleichförmig dilatirten Me- 
diums, A E und A E zwei parallel einfallende Strahlen, welche von einer 
gemeinschaftlichen Wellen-Ebene A'B herrühren. Der eine AE erzeugt 
den gewöhnlichen Strahl A CD, der andere A .E’ den ungewöhnlichen Strahl 
A CD; diese beiden Strahlen stofsen in D in einem sehr spitzen Winkel 
zusammen und treten divergirend wie DT und DT’ aus dem Medium her- 
aus, werden aber auf der Retina oder in dem Focus eines Mikroskops wie- 
der vereinigt, und interferiren in diesem Vereinigungspunkt. Diese Inter- 
ferenz hängt von dem Unterschied der beiden Zeiten ab, mit welchen der 
eine Strahl den Weg BA und ACD, der andere den Weg A’C’.D durch- 
laufen hat. Die Curven ACDund A CD, auf welchen die Lichtstrahlen 
sich bewegen, sind im Allgemeinen doppelter Krümmung, bilden aber über- 
all mit ihren durch zwei in ihnen liegende Punkte gezogenen Sehnen nur 
Winkel, welche proportional mit dem Unterschiede der Druckaxen sind. 
Die Zeitz, in welcher der Strahl die Curve A’C’D durchlänft ist z= — 
wo d.s das Element des Bogens dieser Curve und e die in diesem Element 
stattfindende Fortpflanzungsgeschwindigkeit bedeutet. Ich nehme die durch 
D und A’ gelegte Sehne der Curve zur Axe dx, die Axen y und z stehen 
senkrecht darauf, so dafs 7 —=f 2 V: ern (=) + ( = ) Wenn nun 




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aber die vom (Juadrat des Unterschiedes der Druckaxen abhängigen Glieder 
vernachläfsigt werden, so verwandelt sich diese Gleichung in = a 
die Bahn des Strahls kann als gradlinigt betrachtet werden. 
