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Form-Veränderung als die Farben, welche er im polarisirten Lichte zeigt, 
ergeben. Man.denke sich in dem Körper in seinem natürlichen Zustande 
ein kleines rechtwinkliches Prisma, befreit von seinem Zusammenhang mit 
den umgebenden Theilen, so dafs es, nachdem die bleibende Dilatation 
eingetreten ist, diese hat vollständig annehmen können. Das Prisma ist so 
klein, dafs. diese Dilatation als gleichförmig betrachtet werden kann. Durch 
äufsere gegen seine Oberfläche wirkende Druckkräfte denke man sich dieses 
bleibend dilatirte Prisma auf sein ursprüngliches Volumen zurückgeführt. 
Theilt man dieses reducirte Prisma durch eine Ebene, so stofsen sich die 
beiden Tbeile von einander ab und sie werden nur durch die auf die Ober- 
fläche des Prisma wirkenden Druckkräfte in ihrer relativen Lage erhalten. 
Die Gröfse dieser Abstofsung nenne ich den bleibenden molekularen 
Druck gegen die theilende Ebene, im Gegensatz gegen den vorüberge- 
henden molekularen Druck, welcher durch eine vorübergehende Dila- 
tation hervorgerufen wird. — 
Der bleibende molekulare Druck ist der Richtung und Gröfse nach 
durch die Lage der Ebene, gegen welche er gerichtet ist, gegeben, wenn 
die bleibende Dilatation des Prisma gegeben ist. — Wenn also das System 
der bleibenden Dilatationen im ganzen Körper bekannt ist, so kann man für 
jeden Punkt desselben den bleibenden molekularen Druck angeben, wel- 
cher in demselben gegen eine durch ihn gelegte Ebene stattfindet. — Die 
Gleichgewichts-Gleichungen für den durch bleibende Dilatationen gespann- 
ten Körper erhält man, wenn man ausdrückt, dafs in jedem Element des- 
selben die auf die Oberfläche desselben wirkenden Druckkräfte mit einander 
im Gleichgewicht stehn, nemlich die bleibenden molekularen Druckkräfte 
und die vorübergehenden, welche durch die Verrückungen der Theilchen 
aus ihrer ursprünglichen natürlichen Lage erregt werden. Mit andern Wor- 
ten, man hat, um die in Rede stehenden Gleichungen zu bilden, nur die 
bleibenden molekularen Druckkräfte des Körpers in die Navier’schen Glei- 
chungen des Gleichgewichts elastischer Körper einzuführen. 
Die auf diesem Wege erhaltenen Gleichungen gelten für jeden Punkt 
im Innern des Körpers, zu ihnen treten noch die Bedingungs-Gleichungen, 
welchen die Integrale jener Gleichungen für jeden Punkt der Oberfläche 
des Körpers genügen müssen. Diese Bedingungs- Gleichungen drücken aus, 
dafs die Summe des bleibenden und vorübergehenden molekularen Drucks 
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