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von welchen das System der Dilatationen des Körpers abhängt, welches 
durch eine beliebige Temperatur-Vertheilung in ihm hervorgebracht wird. 
Man erhält diese Gleichungen, wenn man in die Poisson’schen Gleichungen 
für das Gleichgewicht elastischer Körper (Mem. de l’4c. de Par. T. VII.) 
die Repulsiv-Kraft einführt, welche aus der Erhöhung der Temperatur 
entsteht. Diese Repulsiv-Kraft wirkt wie der Druck einer Flüssigkeit an 
jeder Stelle nach allen Seiten gleich, und ist eine Funktion der erhöhten 
Temperatur. Ich habe diese Funktion lineär angenommen, was nur inner- 
halb mäfsiger Temperatur-Grenzen richtig ist, man kann aber jede andere 
Funktion substituiren, ohne dafs dadurch die Form der Gleichungen geän- 
dert wird. Übrigens, obgleich ich seit vielen Jahren im Besitz dieser Glei- 
chungen bin, hat Duhamel, der seinerseits zu denselben Gleichungen 
gekommen ist, die Priorität ihrer Publikation (Mem. present. T.V. 1838). 
Diese Gleichungen, welche, wie aus dem Folgenden erhellen wird, bei mir 
nur einen besondern Fall von viel allgemeineren Gleichungen bilden, kön- 
nen unmittelbar auf krystallinische Medien angewandt werden, nur müssen 
dann für die Molekular-Kräfte die auf krystallinische Medien sich beziehen- 
den Ausdrücke derselben gesetzt werden. Dabei entsteht aber die physika- 
lisch wichtige Frage, ob auch in krystallinischen Medien die aus der Tem- 
peratur-Erhöhung entstehende Repulsion nach allen Richtungen hin die- 
selbe ist, oder ob sie von der Lage der krystallinischen Axen abhängt, eine 
Frage, die sich durch Beobachtungen entscheiden läfst. 
Durch Integration der in Rede stehenden Gleichungen erhält man 
das System von Dilatationen, welche in dem Körper durch die gegebene 
Temperatur-Vertheilung hervorgebracht werden. Substituirt man dieselben 
in die Formeln des vorhergehenden Abschnitts, so erhält man die allgemei- 
nen Ausdrücke für die Farben, welche ein ungleichförmig erwärmter, durch- 
sichtiger, unkrystallinischer Körper im polarisirten Lichte zeigt. 
Ich wende diese Gleichungen zuerst auf eine Kugel an, in welcher 
die Temperatur concentrisch um ihren Mittelpunkt vertheilt ist. Dieser 
Fall ist z.B. realisirt, wenn eine Kugel gleichförmig erwärmt in eine Flüs- 
sigkeit getaucht wird von höherer oder niedrigerer Temperatur. Eine solche 
Kugel zeigt im polarisirten Licht unter den bekannten Bedingungen concen- 
trische Farbenringe, deren Gesetz ich angebe. Für den Charakter dieser 
Farben, ob sie positiv sind wie im Bergkrystall, oder negativ wie im Kalk- 
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