a 
im polarisirten Lichte zeigt. Diese Beobachtung giebt den Werth für die 
Differenz a wo g die Fortpflanzungs-Geschwindigkeit des Lichts im 
Glase in seinem natürlichen Zustande bezeichnet. Ich fand 
p 

=ig, e 
u 0,126 g = 0,654, 
wobei die Geschwindigkeit des Lichts in atmosphärischer Luft als Einheit 
genommen ist. 
Das zweite Verfahren besteht in der Beobachtung eines teleskopischen 
Diffraktions-Bildes, welches durch zwei gleiche Öffnungen in dem Schirme 
vor dem Fernrohr hervorgebracht ist. Wird vor diese Öffnungen ein ge- 
krümmter Glasstreifen gestellt, so verdoppelt sich das Bild, es entstehn zwei 
Bilder, das eine ist parallel mit dem Streifen, das andere senkrecht darauf 
polarisirt, beide erleiden eine Verrückung nach derselben Richtung in Be- 
ziehung auf das ursprüngliche Bild, das Verhältnifs dieser Verrückungen ist 
unabhängig von der Gröfse der Krümmung und hängt allein durch eine ein- 
fache Relation von den Werthen von 7 und 2 ab. Ich fand dieses Verhält- 
nifs gleich zwei. Hieraus und aus dem schon gefundenen Werthe von 
ergab sich: 
FF — 0,131 I — 0213. 
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Das Resultat dieser experimentellen Bestimmung ist nun dies. Wenn in 
einem gleichförmig dilatirten Glaskörper in den Hauptdruckaxen a, 5, c die 
Dilatationen «, $, y stattfinden, so haben die Axen der optischen Elastizi- 
tätsflächen A, B, C, respektive parallel mit a, 5, c folgende Werthe: 
A= @GY%ı — 0,213 a — 0,131 B — 0,131 Y} 
B= Gfı — 0,131 a — 0,213 ßB — 0,131 y} 
C=@Gfı— 0,131 a — 0,131 B — 0,213 Y}, 
worin a, ß, y positive Gröfsen sind, wenn sie wirkliche Dilatationen be- 
zeichnen, negative aber, wenn sie Contraktionen bedeuten. Wenn ein 
rechtwinkliges Glas- Parallelepipedon z.B. durch einen auf zwei gegenüber- 
stehende Seiten-Ebenen ausgeübten Druck gleichförmig und zwar um die 
Gröfse y comprimirt wird, so ist in den vorstehenden Ausdrücken zu setzen: 
y=—y,ß=a=+4y, woraus sich ergiebt: 
