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Einleitung. 
D. vorliegende Abhandlung zerfällt in drei Abschnitte. In dem ersten 
Abschnitt ($.1 bis $.5) beschäftige ich mich mit dem Gesetz der Doppel- 
brechung des Lichts in gleichförmig dilatirten oder comprimirten unkry- 
stallinischen Körpern. Gleichförmig nenne ich die Dilatation (oder Con- 
traktion) eines Körpers, wenn dieselbe an jeder Stelle desselben sowohl in 
Beziehung auf Richtung als Gröfse gleich ist, wiewohl sie in den verschie- 
denen Richtungen verschieden ist. Wenn ein rechtwinkliches Parallele- 
pipedon, welches mit einer seiner Seiten-Ebenen auf einer festen ebenen 
Unterlage ruht, durch einen gleichmäfsig über die gegenüberstehende Sei- 
ten-Ebene vertheilten, senkrecht gegen dieselbe gerichteten Druck compri- 
mirt wird, so ist dieser Körper gleichförmig comprimirt; er ist dies auch 
noch, wenn ein zweiter und ein dritter Druck auf die zwei andern Flächen- 
paare ebenso wirkt, wie der erste Druck auf das erste Flächenpaar. Die 
Werthe dieser drei Druckkräfte können in einem beliebigen Verhältnifs stehn, 
in einem davon abhängigen Verhältnifs stehn die Werthe der lineären Con- 
traktionen in den drei Kanten des Parallelepipedons. Ich nenne a, b, c 
diese drei Kanten vor dem Druck, während des Drucks bezeichne ich sie 
durch a(ı +), bi +P), e(ı+Y); die drei Gröfsen «, ß, y heifsen die 
lineären Dilatationen respektive der Kanten a, 5, c. 
Mittelst dieser drei Gröfsen kann man die lineäre Dilatation einer je- 
den andern Richtung in dem Körper bestimmen. Es bilde eine begrenzte 
Linie von der Länge g in dem Körper vor dem Druck mit den drei Kanten 
a, b, ce die Winkel m, n, p, und während des Drucks verwandele sich ihre 
Länge in: o(: + =), wo also — die lineäre Dilatation von p ist, dann ist 
(1) (: +) = (1+.«)” cos’m + (1+ß)? cos’n + (1-+y)? cos”p. 
Betrachtet man diese Gleichung als die Gleichung einer Oberfläche, deren 
Radiusvektor + mit den Coordinaten-Axen a, 5, c die Winkel m, n, p 
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