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nung, bei Berechnung der Zeiten, in welchen die Linien AB und Aa, die 
selbst erster Ordnung sind, durchlaufen werden, Glieder zweiter Ordnung 
geben würde. Legt man daher durch A eine Ebene senkrecht auf DA’, so 
kann man diese als die zur einfallenden Wellen-Ebene 4’B gehörige gebro- 
chene Wellen-Ebene ansehn; diese schneidet aber bis auf Gröfsen zweiter 
Ordnung von DA das Stück Aa ab; also verhält sich BA:da=V:e', 
wenn 7 die Fortpflanzungsgeschwindigkeit aufserhalb des comprimirten Me- 
diums bedeutet. Die Stücke BA und A’« werden also bei Vernachläfsigung 
der Glieder zweiter Ordnung in derselben Zeit durchlaufen. Das Integral 
U= de(— — —.) 
genommen von @= 0 bis = DA ist demnach der vollständige Unterschied 
der Zeit, mit welcher die beiden in D zusammentreffenden Strahlen ihre 
Wege, nämlich BA-++ ACD und A’C'D durchlaufen haben. Die beiden 
in D austretenden Strahlen verhalten sich also bei der Interferenz - Berech- 
nung so, als hätten sie den gemeinschaftlichen Weg DA mit den zweierlei 
Geschwindigkeiten z und e durchlaufen, welches der zweite zu beweisende 
Satz war. 
Durch die obigen zwei Sätze wird die Untersuchung der Interferenz 
sehr vereinfacht. Es erzeugt nämlich ein einfallender Strahl nicht zwei 
Strahlen im Innern, sondern eine unzählige Anzahl derselben, denn die zwei 
Strahlen sowohl, welche beim Eintritt entstehen, als diejenigen Strahlen, 
welche aus jenen bei ihrem Fortgang entstanden sind, zerspalten sich bei 
ihrem weitern Fortgang immer wieder von Neuem. Dies rührt daher, dafs 
die Richtung der Polarisations- Ebene sich stetig im Innern des Mediums än- 
dert und bei jeder Änderung der Polarisations-Richtung der Strahl zerlegt 
wird in zwei auf einander rechtwinklich polarisirte Strahlen, die sich mit 
verschiedener Geschwindigkeit weiter fortpflanzen. Es wäre eine schwierige 
Aufgabe, alle diese abgespaltenen Strahlen bei der Brechung der Interferenz 
zu berücksichtigen, wenn sie nicht alle, zufolge der vorhergehenden Sätze, 
könnten so behandelt werden, als bewegten sie sich sämmtlich in derselben 
Richtung. Daraus aber folgt, dafs, wie weit die Spaltung der Strahlen auch 
fortgeschritten sein mag, man alle diese Strahlen, welche auf ein Element 
dx ihres gemeinschaftlichen Weges treffen, sich wieder zusammengesetzt 
denken kann in zwei auf einander rechtwinklich polarisirte Strahlen, von 
