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denen der eine eine gewisse aus der Zusammensetzung resultirende Verzöge- 
rung gegen den andern besitzt. Berechnet man nun den Zuwachs von Ver- 
zögerung, der, während sie das Element dx durchlaufen, entsteht, so er- 
hält man das Differential der Verzögerung in Beziehung auf das Element des 
Weges, von welchem das Integral in Beziehung auf den ganzen im Innern 
des comprimirten Mediums durchlaufenen Weg die relative Verzögerung der 
beiden aus dem Medium heraustretenden, mit einander interferirenden Strah- 
len giebt. Um aber ihre Interferenz berechnen zu können, mufs man aus- 
serdem noch ihre Amplituden kennen. Ich werde zuerst diese Amplituden 
berechnen, hernach auf dem angegebenen Wege ihre relative Verzögerung 
ermitteln. Bei diesen Berechnungen wird überall vorausgesetzt, dafs die 
Richtungen und die Gröfse der Hauptdruckaxen ein stetiges Gesetz befolgen 
und demzufolge auch die Polarisations-Richtungen und die Fortpflanzungs- 
Geschwindigkeiten des Lichts. An der Grenze, wo diese Stetigkeit aufhört, 
mufs man das Verfahren eintreten lassen, welches man an der Grenze zweier 
verschiedenen Medien anzuwenden hat. 
836. 
Es seien A und B die Amplituden der beiden rechtwinklich polarisir- 
ten Strahlen, in welche man sich die in das Element des Weges d.x eintre- 
tenden Strahlen zerlegt denken kann, und ihre respektiven Verzögerungen 
seien o und e, so dafs also die Geschwindigkeiten v und # in diesen beiden 
Strahlen sind: 
. [3 o 5 Li e 
u=A sin (----) 27,0=B sin (7 — —-)?r. 
Diese Bewegungen sollen stattfinden in den Azimuthen « und 99 +.«a. In- 
nerhalb des Elements verwandeln sich diese Azimuthe in « -+ Aa und 90 ++ 
@ -+ Aa, und in Folge dieser Veränderung der Azimuthe verwandeln sich die 
Geschwindigkeiten u und p in w' und e, welche, wenn der geringe Antheil 
Licht, welcher beim Eintritt in das Element reflektirt wird, vernachläfsigt 
wird, die Ausdrücke haben: 
u= (4 cos Aa--B cos ( 
0— 

e 5 . 2 o 
27.sın Aa) sın er) 27 
—ie [2 o 
27.C0Ss (— nV De 
I 

— B sin Aa sin (— 
