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E- } 3 D 
"= —(Acos (= ) 2#.sin Aa — B cos Ac) sin (- — #) 27 

[1 I Er 7 

+4 sin ( ) 27. sin Aa cos (;—)2r 
Bringt man nun w und v’ auf die Form 
Be 2 EJak voh a her, I 
uU—=A sin (; — 4) 27 ve = B'sin G )?? 
und setzt zugleich Aa unendlich klein = da, so ist der Unterschied A’ — A 
offenbar das Differential von A nach a, d. i. 4 — A= -1 da, und eben- 
da 
soistD’ —-B= = da. Die Entwickelung ergiebt: 



dA o—e 
Zr = B cos ( 3 ) 27 
aB > 
— = ——127 
er A cos = ) r 
Wenn nun o— ed.i. die relative Verzögerung der beiden Strahlen beim 
Eintritt in das Element dx auf einem andern Wege als Funktion von x er- 
mittelt worden ist, wie dies hernach geschehen wird, so findet man aus die- 
sen beiden Gleichungen durch Integration die Amplituden als Funktionen 
von x, da« eine durch die gegebene Dilatation und Contraktion des Mediums 
bestimmte Funktion von x ist. Multiplizirt man die erste Gleichung mit A, 
die zweite mit B und addirt sie, so giebt dies 
ee a 
da da 
wo k” eine konstante Gröfse ist, nämlich die Summe der Intensitäten beider 
Strahlen unmittelbar nach ihrem Eintritt in das comprimirte Medium. Diese 
Gleichung ist eine einfache Folge davon, dafs die sehr schwachen Reflektio- 
nen im Innern des Mediums unberücksichtigt geblieben sind. 
Setzt man nun in — — Becos (>= )2* für B seinen Werth: B— 
V%” — 4°, so erhält man 
dA o—e 
Term da cos en 27 

welches giebt 
Arc! sin (= = füe cos (—-) 27 + F 

