— ( 
oder A=— ksin (F+fda cos ( or) 
wo Feine noch willkührliche Größse it. Aus A’ + B?—%° ergiebt sich 
ferner 
B=k cos(F+ da cos ( N :=) 
Bestimmt man als Anfang des Integrals den Eintritt in das comprimirte Me- 
dium, so ist beim Eintritt 
4 —k sm #,,B— Re cos!E 
Es sind also k sin F und k cos F die Amplituden der Strahlen unmittelbar 
nach ihrem Eintritt in das comprimirte Medium. Ich werde diese Amplitu- 


den jetzt bestimmen. 
Es sei das einfallende Lichtim Azimuth 4, dies von der Einfalls - Ebene 
an gerechnet, polarisirt, und also die Componenten der Amplitude parallel 
und senkrecht auf der Einfalls-Ebene cos n und sin n; der Einfallswinkel sei 
$, die beiden ihm zugehörigen Brechungswinkel @ und #" Die Polarisa- 
tionsazimuthe der beiden gebrochenen Strahlen unmittelbar nach ihrem Ein- 
tritt seien «, und «,. Die Differenz #° — #” kann man bei der Berechnung 
von k sin Fund k cos F vernachläfsigen, alsdann ist « = 90 +«. Denkt 
man sich nun die Amplituden der beiden gebrochenen Strahlen zerlegt nach 
der Einfalls- Ebene und senkrecht darauf, nennt diese Componenten respec- 
tive D, und D,, so ist 
D, =ksin F cos « — k cos F sin « 
D,=ksin F sin « + k cos F cos « 
Nun ist aber, wenn # — 0’ = 0 gesetzt wird, nach den Fresnelschen For- 
meln für die gebrochenen und reflektirten Amplituden 
sin 2b 
D, sn (p — P) son 
Ns i 
Da up ® NR 
pP sin (P+@)cos(pP— ®') 
Aus diesen Gleichungen ergiebt sich 
5 sin 2b 7 sin „ sin « 
k sin F = ———. 2c0s 4% C0s «@ + ——— 
sin (P +’) cos (P — P) 
sin 2P sin y cos « 
kcsf—= — ee) 
12 
sin (@ + ®) [os 7 sın «a — 
