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In den allgemeinen Ausdrücken für A und B sollte der Anfang des Integrals 
Sd« cos (=) 27 vom Eintritt in das Medium an gerechnet werden, also 

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von « an; setzt man nun der Abkürzung wegen: 
Z o—e 
da cos ( 7 == 
und substituirt die gefundenen Werthe von k sin F, k cos F in die obigen 
Ausdrücke für A und B, so ergiebt sich 





gt sin 2® sin sin («’ + ©) 
A= sin (P + 9’) ene0> (@, a °) = cos (P — P') 
In. sin2b F h siny cos («’ + r) 
B 5m ol sin ($ + P) [eos 9 sn (@ + °) 39 cos (» — $') 
Durch diese Formeln sind die Amplituden der beiden Strahlen an jeder Stelle 
ihres Weges im Innern des comprimirten Mediums bestimmt; ich werde 
jetzt ihre Amplituden nach ihrem Austritt aus dem Medium bestimmen. Es 
seien «’ und «’ + 90 ihre Polarisations- Azimuthe in dem Augenblick, in wel- 
chem sie an die zweite Grenzfläche des Mediums gelangen, und es sei 
an Dee 
S. da cos ( ) 2 =0 
a! A 
und die diesem o’ entsprechenden Amplituden seien A’ und B’, die Phasen 
der Stphlen seien respektive ( F — —-) 27 und (+ >= —.) 27. Der Strahl 
A sin (7 — —) 27 erzeuge die beiden Componenten parallel und senk- 

a 
recht auf die Austritts- Ebene ‚S’ und P’ und die entsprechenden Componen- 
ten von dem Strahl 5’ sin (z z >) 2”, seien, 8” und. P” Isdann ist, 
wenn \ den Einfallswinkel der Strahlen im Innern bedeutet und X den Aus- 
trittswinkel, und man berücksichtigt, dafs die Strahlen in den Azimuthen «” 
und 90 + «” polarisirt sind: 
g A’ cos @” sin 2V’ pe Adı A' sin @” sin 2 
air? Tan Melt —-Y) 
‚g” B sin «” sin 2’ N B’ cos «” sin 2/’ 
= an? Tal N)cod—-V) 
In diesen Formeln ist die geringe Verschiedenheit der Winkel, unter wel- 
chen die beiderlei Strahlen auf die Grenzfläche treffen und unter welchen 
sie austreten, wie oben unberücksichtigt geblieben. Wenn die zweite Grenz- 
fläche parallel mit der ersten ist, so ist Y = undY= $, und ich werde 
