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Dies ist der allgemeinste Ausdruck für die Interferenz des Lichts, welches 
durch eine von parallelen Ebenen begrenzte Platte gegangen ist, die in ihrem 
Innern beliebige Contraktionen und Dilatationen erfahren hat, vorausgesetzt, 
dafs diese ein stetiges Gesetz befolgen. Es ist leicht zu übersehen, welche 
Abänderungen dieser Ausdruck erfährt in dem Fall, wenn die zweite Grenz- 
fläche nicht parallel mit der erstern ist; ich habe diesen Fall auch aus dem 
Grunde nicht berücksichtiget, weil er für die Beobachtung kaum von Inter- 
esse sein dürfte. 
Der allgemeine Ausdruck verwandelt sich für den am häufigsten vor- 
kommenden Fall, wo das Licht senkrecht durch die Platte hindurch geht, 
woasoo=d=oistundD=m ) wenn —- den Brechungscoefh- 
cient bedeutet, so dafs sin & = m sin &, in: 

1 fi+ = ; : | : 
(777) F= eo (+ a’ +8) —sin2(@ +0 —m)x 
O—E 
A 

Tr 
sin 2 (@’ — £) sin? 
Diese Formeln verwandeln sich in diejenigen, welche ich für die Farben der 
Krystallblättchen im polarisirten Licht gegeben habe (Pog. An. B. XXXII. 
p- 272 und 273), wenn man die bei gleichförmig comprimirten Medien er- 
forderlichen Bedingungen einführt, nämlich «= «’ und =. 
7. 
Es bleibt nun noch zu ermitteln der Werth von o — e als Funktion 
des Orts. Zu dem Ende betrachten wir wiederum die beiden nach dem Azi- 
muth « und 90+ « polarisirten Strahlen in dem Augenblick, als sie auf das 
Element d.r ihrer Bahn treffen. Ihre Bewegungen sind unmittelbar vor dem 
Eintritt in dieses Element nach « und 90 + a respective: 
. £ o 5 £ e 
u=ÄA sin (z _ —)ır unde=B sin (7 _ —) er 
und in dem Augenblick ihres Austritts aus diesem Element nach den Rich- 
tungen «+ Au und 9 +@-+ Aa: 
t 0" t e"” 
Mi toi ne Hl os ——, ln am 
u = A'sin(- —)? rund e"=Bsin (7 = EL 

Das Inkrement, welches o— e durch das Element des Weges dı erfahren 
hat, rührt von zwei Ursachenher, einmal von der Drehung der Polarisations- 
