u. A 
Demnach ist das vollständige Differential = Inkrement von o — e, welches 
erstens von der Verzögerung innerhalb des Elements dx herrührt und dann 
von der Drehung der Polarisations-Ebenen, dieses: 
1 1 A da » 0—e 0o—e 
(B) d.(0-0)=dx(-, _ -) — — da, sin — 27.cotg2 (F+fducos =) 
eine Differentialgleichung zweiter Ordnung für o — e, in welcher (- - +) 
und & gegebene Funktionen von x sind, aus welcher nun o— e bestimmt 
werden mufs. Ohne besondere Voraussetzungen über die Werthe dieser 
Funktionen scheint die Integration dieser Gleichung nicht auf Quadraturen 
zurückführbar zu sein. In der unten stehenden Anmerkung habe ich den 
fingirten Fall behandelt, wo — — — = oist und « eine beliebige Funktion 
von x ist; im Folgenden wende ich diese Gleichung auf mehrere Fälle an, wo 
da . 
zZ = ist (*). 

(') Wenn man sich ein Medium denkt, in welchem der Unterschied der Fortpflanzungs- 
geschwindigkeit an den verschiedenen Stellen desselben verschwindend klein ist, innerhalb 
welchem aber die Strahlen fortwährend die Richtungen ihrer Polarisationen verändern, so 
erhält man, wenn in der obenstehenden Gleichung — — — = 0 gesetzt wird, und dasselbe 
mit cos I 

27 multiplizirt wird, durch Integration 
a 
)  sinz (F+ fiaa cos 
2 


o—e B R 0 
EN #) sin 27 =H 
wo z eine Konstante ist, die sich dadurch bestimmt, dafs beim Eintritt in das Medium die 
Verzögerung o0— e=0— E und F gegeben ist, so dals man hat 
& Z 0-E 
sın2 Fsın (—— 2=) =ı 
Setzt man in (1) 


ee a V: - 
1 x u y»’ AV ar = eg 
sin 2 [r+ fa« Vı-}=» vr 
2F + 2 fa« pr # =Arsn=x»zyv 
so wird dasselbe 
oder 
Differentirt man diese Gleichung noch «, so erhält man 
xdv 
aan Vı-n’vyv -ı 
