und im comprimirten Zustande 
a, y+r=rcos($+V), s+w=rsin($+\) 
woraus sich ergiebt, dafs für diesen Zustand ist 
u=0,v=—2/, w=yV 
oder wenn für X sein Werth gesetzt wird 
W w 
u=0,r1=— gem ch w„= 3 x 

Ich werde nun die Interferenzerscheinungen untersuchen, welche ein pola- 
risirter Strahl zeigt, der durch die gegenüberstehenden Grundflächen des 
Cylinders schief gegangen ist, so dafs er im Innern des Cylinders mit der 
Axe den Winkel $ gebildet hat. Die noch willkürliche Lage von y und z 
bestimme ich dahin, dafs z parallel mit der Einfalls-Ebene ist. Ich verän- 
dere das Coordinaten-System x, y, zin a’, y', 2’ so, dafs y' die unveränderte 
Richtung von y behält, x aber zusammenfällt mit der Richtung des Strahls 
im Innern. Es bildet also x mit x den Winkel # und gegen y steht es senk- 
recht; demnach hat man: 
z=.x cos’ —7z'sin ® 
I: 
z=.a sind’ +7z' cos d 
und wenn die Verrückungen der Theilchen parallel mit x’, y', 2’ bezeichnet 
werden durch v', vo’, w', so ist 
v=ucosd+wsind= a sind’ ya 
v=»v = — mt, 
& 
Ir 
'= — usindo’+wcosd’ = —— cosp yx 
wW= — usin® =— 
oder, wenn hierin die Werthe für x, y, z durch a’, y', 2’ gesetzt werden 
’ VW ” IR ’ 2 12 20 [£ ’ 
u = — sin 9 {x cos — zsind}y 
’ v 2 ‚2 . ’ ' el I 
?=— —. $(&” — 2”) sin 9 cos 9’ + x 2 cos24'} 
— 2 cos d $x sin # — z’ sin d% y' 
L 
