a 
und demnach hat man in dem Werthe für tang 2«, um daraus den für 
tang2«’ zu erhalten, zu setzen die Ordinaten des Austrittspunkts der 
Strahlen in der untern Basis des Cylinders: 
ee Kin { 
I, \cos& 2 
y=b 
2=ccos6d 
woraus sich ergiebt 
tang d’ + c 
Dr m EEE 
tang2a = Das 
Diese Formeln zeigen, dafs im Allgemeinen eine continuirliche Drehung der 
Polarisationsrichtung der Strahlen im Innern stattfindet, und zwar drehen 
sie sich in demselben Sinn, in welchem der Cylinder tordirt ist; diese Dre- 
hungen sind um so gröfser, je gröfser & ist bei constantem d. Die Werthe 
=: und — — — müssen nun in (B) $. 8 substituirt werden; das Inte- 
gral dieser Gleichung giebt o — e als Funktion von x, d, c und $; die Con- 
stanten in diesem Integral werden dadurch bestimmt, dafs unmittelbar nach 
dem Eintritt o— e und die Amplituden der beiden Strahlen, welche von 
o— e abhängen, gegeben sind. Aus o — e leitet sich O— Eab, wenn 
darin die Ordinaten des Austrittspunkts gesetzt werden. Dieser Werth von 
O — E und der Werth von ! = Si da cos — 2” und «’ und @” in (A) ge- 
setzt geben die Intensität Z des durch den Turmalin zerlegten Strahls. Ich 
werde hier nur weiter verfolgen den Fall, wo das Auge sich in der verlän- 
gerten Axe des Cylinders befindet, wo es also nur solche Strahlen erhält, 
die in Ebenen liegen, welche durch diese Axe gelegt sind. Für solche Strah- 
len it y=5b=0, und hieraus folgt 
für 


tne=H1ı, -— =—0 
diese Strahlen erleiden also im Innern des Cylinders keine Drehung ihrer 
Polarisations- Ebenen, diese bilden während des ganzen Durchgangs mit der 
durch die Axe und den Strahl gelegten Ebene einen Winkel von 45°. Für 
solche Strahlen ist ferner 
- - —? GE aa sin d' fa’ sin d’ +2’ cos #'} 
L2 


