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Hieraus geht hervor, dafs für jeden Strahl das Polarisations-Azimuth auf 
dem ganzen Wege innerhalb der Kugel unveränderlich ist, und entweder zu- 
sammenfällt mit der durch den Strahl und den Mittelpunkt der Kugel geleg- 
ten Ebene, oder senkrecht auf dieser Ebene steht. Geht also ein System 
divergirender Strahlen durch die Kugel, so verhalten sich diese in Hinsicht 
ihrer Polarisations- Zustände gerade so, als wären sie durch eine Platte eines 
einaxigen Krystalls gegangen, die senkrecht auf der Axe geschliffen ist, und 
so gestellt ist, dafs ihre Axe zusammenfällt mit der Linie, welche durch den 
Mittelpunkt der Kugel und den Divergenzpunkt gezogen ist. 
Da « unabhängig von a ist, so verwandelt sich die Gleichung (B) 
G.8. in: 

d(o— e) 1 1 
dx To Wire 
und also N 
Ren (- _ — 
oder 




(ee u Jax 2 { Eger SE5 = 
dies Integral genommen vom Eintritt des Strahls bis zum Austritt. 
Wenn, wie ich annehme, die Kugel sich in einer Flüssigkeit befindet, 
welche denselben oder nahe denselben Brechungs-Coefficienten als ihre 
Masse besitzt, so ist =’ zu setzen, wodurch sich die Formel A $. 8 
verwandelt in die Formel 4’ daselbst. In dieser Formel A’ nun haben wir 
zu setzen: 
d—d'=o 
an Be 
= da cos ——- 27 =0 
a’ 
und dadurch verwandelt sie sich in: 
(1) 5) — cos? M—£) — sinz (a—n)sinz (a— 2) sin? 

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Wenn die Axe des Turmalins senkrecht steht auf der ursprünglichen Polari- 
sations-Ebene, und 4 = o gesetzt wird, was erlaubt ist, da die Ebene, von 
welcher an die Polarisations- Azimuthe gerechnet werden, in dem vorliegen- 
den Fall willkürlich ist, so verwandelt sich dieser Ausdruck in 
(12) Ss) — sin? 2a sin? 2X 

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