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Ich werde in Beziehung auf die Farbenerscheinungen nur den Fall weiter 
verfolgen, wo die Temperaturvertheilung gleichförmig in der Kugelschale 
ist, und die Farben allein von den Druckkräften D und D’ hervorgebracht 
werden. In diesem Fall, da s constant ist, erhält man 
De? — D'E 
De. 
ck(e? — d’?) 
EG A 
Eli Rd?) 
und dies giebt: 
2 po. Dorermiieon (DD)? 0? 
S= Ss 5k (0? — e'°) ak — 
Hieraus erhält man nach (10) 
= EEE dx 
Oz >3N G? e SE 
worin wie oben y* -+2° =? gesetzt ist. Dieser Ausdruck verwandelt sich, 
€ . . 
wenn x —=etanga, r= „.,„ gesetzt wird, in 
O-E=—3N 7 fda cos a? 
Es müssen zwei Fälle unterschieden werden, ob der Strahl in den hohlen 
Raum, welchen die Kugelschale umschliefst, eintritt, oder ob er seinen 
ganzen Weg im Innern der Kugelschale durchläuft. Im erstern Falle ist 
o’>s, und dann ist das vorstehende Integral von sin « = Yı -): bis 
——n p 
sina = V: _ (>) zu nehmen und mit zwei zu multipliziren, im zweiten 
Fall ist 0? <e und in diesem Fall ist das Integral zwischen den Grenzen 
8 er Ei ie) 
- / EN“ . ZENZ 
sine=—yYı— (+) und sine = V en (-) zu nehmen. 
Im ersten Falle erhält man, wenn zugleich für IV sein Werth gesetzt 
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wird: 
N a VEIT RENVEO)] 
k G? & (e’ — ’’) 
Be “EC))II:-C) 
za ee le) Eee 
und im zweiten Falle 
O—-E=— 

