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woraus sich ergiebt, dafs 
sinv —$=— °sin9cos9, cosv— I=1. 
Diefs in (12) substituirt, giebt für eine solche elliptische, beinahe kreisför- 
mige Platte, folgende Randgleichungen : 

ps ZU SE. ı db 
Four 30° sind cos (r U... 4% 
(14) k ds 
o=r rn 2 en ai sin 29 (- ee 75) 
2 r do 

Ich werde jetzt noch die Formeln A, B, C, D in $. 8 auf die hier gebrauch- 
ten Polar- Coordinaten transformiren. Bei jenen Formeln ist vorausgesetzt, 
dafs die Strahlen parallel mit x sich bewegen. Da hier aber die z Axe senk- 
recht auf der Ebene der Platte steht, so werde ich dieselben erst so umfor- 
men, dafs der Strahl parallel mit z durch die Platte geht. Diese Umfor- 
mung erhält man, wenn überall z und w mit x und u vertauscht wird, wäh- 
rend y und p unverändert bleibt. Dies giebt 




do du 
dx dy 
D tansa = FT ROTE GE NETTE 
C ) ° du do du =) do du\? 
dx 7 +V e 2 a2 ta, 
wobei noch zu bemerken ist, dafs das Azimuth « gerechnet wird von der 
Ebene der x und z, und dafs, wenn der Strahl nicht senkrecht durch die 
Platte geht, die x Axe parallel mit der Einfalls - Ebene ist. 
Die Formel (C) wird 
dx 
1 Ad, du do \: 
On a ea 
= . Dieser Differential- 



In der Formel (B) 
quotient ist aber bei der ish. worauf die Formeln dieses $ gegrün- 


det sind, gleich Null, wegen = =D a — = o, und demnach giebt (b): 
0—e= fdz (- _ -) 
wW € 
Da = — hier unabhängig von z ist, so erhält man hieraus, wenn das In- 
tegral vom Eintritt bis zum Austritt des Strahls genommen wird, d. i. von 
— z bisz: 
zZ . 
(B) 0 - E=2: (-— -)=:2577 ve, 
„(ee 

a 



, 
