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zungsgeschwindigkeit. Umgekehrt verhält es sich in dieser Hinsicht, wenn 
die Platte in solche Umstände versetzt wird, wo die Temperatur continuir- 
lich von der Peripherie gegen das Centrum fällt, dann ist der Unterschied 
der Temperatur s an einer Stelle @ und der mittlern Temperatur des Theils 
der Platte, welcher innerhalb des an den Mittelpunkt durch @ beschriebenen 
Kreises liegt, immer positiv, also auch O — E, woraus folgt, dafs hier der 
Charakter der Farben der entgegengesetzte ist von demjenigen in einer Kalk- 
spathplatte. Dieser Fall realisirt sich z.B., wenn die Platte in einen hei- 
fsen Metall-Ring gelegt wird. Ich werde nun einen bestimmten Fall der 
Temperaturvertheilung für die Formeln (6) und (7) näher entwickeln. Ich 
werde annehmen, die Peripherie der Scheibe werde in einer constanten 
Temperatur erhalten, während die Seitenflächen die Wärme frei ausstrahlen 
und die Formeln, welche in diesem Fall s als Funktion von r ausdrücken, 
entwickeln. 
Wenn x die innere Wärme -Leitungsfähigkeit der Substanz der Scheibe 
bezeichnet, und Ah ihre äufsere, wenn € ihre specifische Wärme, und D ihre 
Dichtigkeit, so ist die Gleichung für die Bewegung der Wärme in der Scheibe, 
ihre Dicke so gering angenommen, dafs man die Temperatur als unabhän- 
gig von z betrachten kann, folgende: 
(a) u (er ae 
dr GD ar r dr 2CDz’ 
worin 2z’ die Dicke der Platte bezeichnet und s den Temperatur- Unterschied 
der Platten in Beziehung auf die Umgebung. Am Rande soll unabhängig 
von der Zeit die constante Temperatur $ stattfinden, d.i. 

(b) r=(0:s= $ 
Im Anfange der Zeit soll s einen constanten Werth C haben, d.i. 
(c) 2.028 CH 
Fügen wir hiezu noch die Bedingung, dafs s für r = 0 einen endlichen Werth 
haben mufs, so ist die Gröfse s vollständig als Funktion von 7 und Z durch 
die Gleichungen (a) und die Bedingungen (2) und (c) bestimmt. Ich setze 
s=tc+-w 
wo c allein eine Funktion von r sein soll, und w eine Funktion von 7 und i. 
Die Gröfse r ist die stationäre Temperatur, welche nach hinlänglich langer 
Q 
