sen verschiedenen Kräften mufs Gleichgewicht sein. Dies giebt die Bedin- 
gungsgleichungen an der Stelle r-—r', nämlich zwei, nach welchen die 
Summe der Componenten sämmtlicher Kräfte parallel mit og und r hier ver- 
schwinden mufs, und eine, nach welcher die Summe ihrer Momente in Be- 
ziehung auf z gleich Null werden mufs. Berücksichtigt man nun, dafs die 
Componenten des Drucks und der Wärmeabstofsung des Theils des Bogens 
zwischen o’ u. «” auf das Prisma sind: — (A’+ ps) und — F", während diese 
Componenten herrührend von dem Theile zwischen o’ und r = 0 sind: 
+(4-+-ps) und + F', so erhält man 
o=R-+ dzdp (F—F') 
(15) 0o—= S+ fdzdg (AA) 
o=gS+f dadg (A— A) 
wenn r = ro’ gesetzt wird. Da die beiden in 0’ zusammenstofsenden Bogen- 
stücke diesen Querschnitt gemeinschaftlich haben, so mufs aufserdem noch 
sein 
(16) o=ec: 2 =Po AR &=E& 9, =b, 
von denen die letztere Gleichung aber $, = #, wie aus (22) $. 15 erhellt, 
sich von selbst erfüllt, da #, und #, keine Willkürlichen enthält. Aufser- 
dem hat man noch für jedes Ende r=o und r =” drei Gleichungen, wo- 
durch die Lage der Endquerschnitte bestimmt wird. Ich werde annehmen, 
diese Endquerschnitte seien in ihrer natürlichen Lage fixirt worden, dann ist 
10: et neo 
(17) 
In die Gleichungen (15) setze ich die Reihenentwickelung 
und.s = ahnen oo 
A=4,+4,9+4, 5, A=A4 +49 +4 
F=F,+Fg+F,£, F=F+Fe+F 
und für die Coefficienten in diesen Reihen ihre Werthe aus (16) $. 15, und 
führe die Integration aus, so verwandeln dieselben sich in 
. 
