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sie im Rande parallel mit dessen Tangente geworden ist; die Ränder werden 
also an den Stellen farblos erscheinen, wo ihre Tangente 45° mit der x Axe 
bildet, wenn die Mittellinie sich im Azimuth 45 befindet und die Turmalin- 
platte im Azimuth 90 in Beziehung auf die ursprüngliche Polarisations - Ebene. 
Bei Anstellung der Experimente über diese Phänomen mufs aber grofse Sorge 
getragen werden, dafs die Endflächen recht eben sind, damit der Druck A 
gleichmäfsig über diese vertheilt ist. 
Der dritte Fall, für welchen ich die Formel noch entwickeln will, 
ists=const., A=o. Hier ist nach (10) 


dr _ı+7% ud „+ °Sx 
.—b=0, ade zT 222 je) ,,—b,=0 
h=+ d +°Sx T. 5 2 d +9 
Our 52 dx ß 15771 2 dx ß? 
Diese Werthe in (17) gesetzt und die Glieder der vierten Ordnung vernach- 
läfsigt, giebt 
ee Pan jr+3e+rP an y 


oder, wenn die Differentiation ausgeführt wird: 
2) O-E= Fr 2 {a +33) (1+ (42) - +R )- == 
G? k 



woraus hervorgeht, dafs innerhalb eines jeden auf der Mittellinie senkrech- 
ten Schnittes die Farben das im Anfang dieser Abhandlung entwickelte Ge- 
setz eines gekrümmten überall gleich breiten Streifens befolgen. Setzt man 
T=oin (15) und vernachläfsigt in (22) die Glieder zweiter Ordnung, so 
erhält man als erste Annäherung 

Dt 
2e 
a 25 S(A—) 
welches, wenn darin O — E constant gesetzt wird, die Gleichung für die 
isochromatischen Curven zwischen y und « ist. 
Ich werde jetzt die Gleichungen aufstellen, welche für die Stellen 
gelten, an welchen die Speichen mit dem Kreisring zusammenstofsen. In 
Fig. 5 soll ABaß eine Speiche vorstellen, ad einen Theil des Kreisringes. 
Das Stück aßyd, begrenzt von den Graden «@, dem Bogen yö und den bei- 
den Graden «y und ®8, welche senkrecht stehn auf den mittlern Bogen des 
