— 207 — 
Für y=oundy = ist ferner nach (B) $. 12 
O_B= rg 2 \ 
dx dy 


worin, wenn die Temperaturvertheilung stationär geworden, für y=o: 
du do 4 9 1 hb cos hb 
mn che he men _ 

dx dy sin2hdb + 2hb 
und füry=b: 


du do 2 hb 
> = — He’: = ne 
dx dy sın2hb + 2hb 
zu setzen ist. 
REN, hb SAH BU HER 
Die Gröfse - — +7,77 \st immer negativ; hieraus folgt, dafs 
in den Seitenfeldern an den Rändern der Strahl, welcher senkrecht auf den- 
selben polarisirt ist, immer die gröfsere Fortpflanzungsgeschwindigkeit be- 
2 7 . ae 1 hb cos hb 
sitzt. Das Vorzeichen des Werthes von — — 5, + erb 
Werthe von hd ab; dieser Ausdruck, gleich Null gesetzt, hat eine unend- 
liche Anzahl reeller Wurzeln, deren angenäherte Werthe sind: 0,4 7,7, 
hängt von dem 
27,2 ru.s.w. Zwischen JB= o und AJb=-* r hat jener Ausdruck 
einen positiven Werth; zwischen diesen Grenzen hat also in dem centralen 
Felde der Platte der mit der Höhenrichtung der Platte polarisirte Strahl die 
gröfsere Fortpflanzungsgeschwindigkeit. Dies ist in Übereinstimmung mit 
den angegebenen Beobachtungen. Ich habe aber auch den merkwürdigen 
Umstand durch Beobachtungen bestätigt gefunden, dafs wenn hd zwischen 
2 r und 4 z liegt, umgekehrt der senkrecht auf der Höhenrichtung polari- 
sirte Strahl im centralen Felde die gröfsere Fortpflanzungsgeschwindigkeit 
besitzt. Diese Beobachtungen wurden mit Platten angestellt, deren Breite 
4 Zoll und Höhe 10 Zoll betrug. 
Die schwarzen Zonen, welche die Seitenfelder von dem centralen 
Felde trennen, sind keine neutralen Zonen, in welchen die Theilchen der 
Platte sich in den ihren Temperaturen entsprechenden Dilatationen befinden; 
für solche Zonen würde O — E = 0 sein, was nur in den besondern Fällen 

sein kann, wo durch denselben Werth von y gleichzeitig _ = —=o 
d d c . > 
und —- + Zr —= owird. Diese schwarzen Zonen entstehn hier dadurch, 
dafs für einen bestimmten Werth von y, welcher kleiner als d ist, 
du do 
) FAND ig 


