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grofs als die Höhe eines Randfeldes, so dafs die Platte symmetrisch getheilt, 
sowohl in Beziehung auf die schwarzen Zonen, als in Beziehung auf die 
übrige Färbung erscheint. 
Das Verhalten der Platte im polarisirten Lichte sind wir im Stande, 
vollständig zu erklären, mit Ausschlufs des Theils, welcher sich auf die Sei- 
tenfelder bezieht, da die vorhergehenden Resultate nur auf solche Theile 
der Platte anwendbar sind, welche hinlänglich weit von den Seitenrändern 
entfernt sind. 
Da wir in (22a): r=o,d.i. = En nn =ogefundenhaben, so ist 
nach der Formel (D) $. 12 auch «= o und 90°, d.h. die Strahlen im Innern 
der Platte, welche fenkrecht durch sie hindurch gehn, in hinlänglicher Ent- 
fernung von den Seitenrändern, haben ihre Polarisations-Ebenen mit den 
rechtwinklichen Kanten der Platte parallel. Nach (A) $. 12 wird demnach 
bei der Stellung der Platte in Beziehung auf die ursprüngliche Polarisations- 
Ebene des Lichts und der des Turmalins die in der vorhergehenden Beschrei- 
bung vorausgesetzt wurde: 
)=si 20-—E 
(7 = sın EN T 

worin nach (B)a.a. O. 
Or E= 0.22 (S2 — =) d 
dx 

und nach (22) d. $. 
du do 1 
Fa ae —_ za FM 
Ich werde zunächst für s, M,, /, die numerischen Werthe aus dem vorher 
gebrauchten Beispiel setzen; diese geben 
d d 
— — ——= fA 0.0507 e%8522 4 0.1993 e- 0.0522 — 0.23685 -} 0.004535 a} 
dx dy 
Um die Lage der schwarzen Zonen zu bestimmen, wodurch die Randfelder 
von dem centralen Felde geschieden werden, hat man die Gleichung 
2 — = = o in Beziehung auf & aufzulösen; diese Gleichung hat zwei 
mögliche Wurzeln, nämlich: 
x=2,1... 
xc=17,9I... 
so dafs also diese schwarzen Zonen nahe gleich weit von dem untern und 
obern Rande liegen, und zwar um etwas mehr als + der ganzen Höhe der 
Ee2 
