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Da die bleibenden Dilatationen ein stetiges Gesetz befolgen, so ist das n in 
diesem Ausdruck von dem 1 in der festen Kugelschale an ihrer innern Grenze, 
d. i. für = e gleichfalls nur um eine verschwindende Gröfse verschieden. 
Substituirt man vorstehenden Werth von R in die Gleichung (18), so hat man 
ı pP 3 3 ı # 3 3 3 Be 
Es + 420} {0’—9 “rer ee = als. r*dr(ps-+5kn) 
+76 + 4p)r 
woraus sich y als Funktion von g bestimmt. Setzt man g= 9, so erhält 
man, wenn man berücksichtigt, dafs r einen constanten Werth hat, da es 
die Temperatur bezeichnet, bei welcher die Erhärtung erfolgt 
@ er (@u-20) 
worin »’ die bleibende Dilatation in der Oberfläche der Kugel ist. 
In (23) kann g jeden Werth zwischen o und g’ erhalten. Ich bezeichne 
darin der Kürze wegen das Integral IR durch 3 und gehe von der Schicht 
mit dem Halbmesser o zur Schicht mit ‘dem Halbmesser ge — Apüber. Indem 
ich in (23) überall statt g setze g — Ao und von der neuen Gleichung die 
Gleichung (23) abziehe, erhalte ich 
(degree 
ee eu pa = de r5f’)u 
k do 
woraus man durch Integration sofort erhält: 
es (+29) +6-D = 
C+,fas {( (++ 2 G-3)et  R-5)4 0% 
ı = d(e+50°)% 
rn k = ZZ do ur, 
worin C die Constante der Integration ist, die durch (24) bestimmt wird, näm- 
lich dadurch, dafs wenn in der vorstehenden Gleichung g = 2’ gesetzt wird, 
sein mufs: ER ZERRUT 
eh 
In (25) sind die Differentialquotienten — 7 und Zn noch näher zu bestim- 
wen. Das Increment, welches das Integral: 
>> = dz 

