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Statt der Gleichung (c) mufs man aber diejenige setzen, welche aus ihr ent- 
steht, wenn man sie mit rdr multiplieirt und zwischen og und 2’ integrirt. 
Dies ergiebt sich als streng aus der vollständigen Integration von (a), (b), (e). 
Man hat demnach zu den beiden vorstehenden Gleichungen noch hinzuzufügen: 
R 
7 2 % R u 
WSElOR = rsdr +5 rndr == rdr \2—- + ei +3Y( 22?) 
8 
ke): e e r dr 
Aus (d) erhält man ag + 2 + 1 Er s+5kn) 
) p 
r r® 3kr? 

Die beiden Gleichungen in (e) und die Gleichung ( f) geben für die Bestim- 
mung der Constanten A, B, y: 
B 2 
> old — nf rar (ps+5kn) +Y 
B 2 
Ta=—IDre o=1A—2— — u rdr s+5ky +Y 
s er 3kote) (p ) 
4 P, 
N==-E6: 0 ee F "dz ps + 5kn + 3% 
De 3% (0? 0°) 8 7 (f ') 
1 P, 2 P, 
= — A m — d 
woraus 4 ea, rdr (ps-+5kn), % Eh rdr (ps+5kr) 
2 
— rt, Pre N A RNEN ; A 
= ze rdr (ps + 5kn) rd (ps + skn) 
R 1 3 p, 1 r 
so dafs also: —_— 3% (9,2 — 9?) (4 +(£) U. rdr (ps 5kn) + 7,8 { rdr (ps+ 5kn) 
r 
dw 2 P, j 
Pia ET — rdr (ps+5kn) 
Nach der Formel (FF) $. 12 ist die Verzögerungszeit O — E des gewöhnlichen 
Strahls gegen den ungewöhnlichen, wenn beide auf demselben Wege parallel 
mit der Axe den Cylinder durchlaufen haben, 
R 
die 
| r 
O-E=2 ae 


und dies giebt für die aus den bleibenden Dilatationen entstehende Verzöge- 
rungszeit, wenn s constant gesetzt wird: 
P 
Pe3 rndr 'rydr 
0-E=% ae on) Ge BI (CE Hai )\ 
woraus hervorgeht, dafs die Vertheilung der Farben in einem sehr langen 


Cylinder, sei es, dafs sie von der Temperatur - Vertheilung herrühren, oder 
von derraschen Abkühlung desselben, genau dieselben Gesetze befolgt, welche 
