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wo K” und K’ die Kegelöffnungen der Curve s in Bezug auf die Pole des 
Solenoid’s sind. 
Das Potential eines Magneten in Bezug auf einen geschlossenen Strom 
s von der Intensität 1 ist 
S.zKDu, 
wo #.Dw den freien Magnetismus auf dem Element Dw der Oberfläche des 
Magneten und K die Kegelöffnung von s in Bezug auf dieses Element 
vorstellt. Das Integral $ ist auf die ganze Oberfläche des Magneten aus- 
zudehnen. 
Wenn dieser Magnet aus der Lage w, in die Lage w, fortgeführt wird, 
so ist der dadurch in s inducirte Strom : 
— 2ES.x (K’—K) Du, 
wo K’ und K’ die Werthe von K in der Lage w’ und w” bezeichnen. 
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Der in einem ungeschlossenen Leiter, welcher eine geschlossene Bahn 
durchlaufen hat, indueirte Strom ist: 
Re — 228.2 (K’—K) Duo, 
wo K’ und K” die Kegelöffnungen der von den Endpunkten des Leiters be- 
schriebenen geschlossenen Curven in Bezug auf den Punkt bezeichnen, in 
dem sich das Element Dw befindet. 
Ist weder der Leiter noch seine Bahn eine geschlossene Curve, so ist 
der in ihm durch den Magneten indueirte Integralstrom: 
— 22 S.zxKDu, 
wo K die Kegelöffnung der geschlossenen Umgränzung der Oberfläche, wel- 
che der Leiter beschrieben hat, in Bezug auf das Element Du ist. 
Wenn der magnetische Zustand des Magneten eine Änderung erlei- 
det, so dafs der freie Magnetismus #.Dw des Elements Do der Oberfläche 
des Magneten sich in #.Dw verwandelt, so wird dadurch in dem ruhenden 
geschlossenen Leiter ein Strom indueirt, dessen Werth ist: 
— 22 S.(# — x) KDu, 
woK die Kegelöffnung von s in Bezug auf Du ist. 
