allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 2 
so wird J=—-e (IV) 0) 
Setzt man e/=p, wo p eine willkürliche Constante ist, so ist diefs die Glei- 
chung einer der Gleichgewichtsoberflächen einer Flüssigkeit von constanter 
Dichtigkeit e, auf welche die drei rechtwinklichen Kräfte $S.X,Ds, S.Y, Ds, 
$.Z,Ds wirken, und p der auf ihr senkrechte constante Druck, der nur von 
einer Oberfläche zur andern variürt. Schreibt man also statt (9): 
J=— (1, po), (10) 
so sieht man, dafs wenn der Leiter sich parallel mit sich selbst bewegt und 
die Bedingung (8) erfüllt ist, die elektrom. Kraft des Integralstroms 
definirt ist durch die Differenz des Drucks auf den beiden 
Gleichgewichts- Oberflächen, welche durch die Endpunkte 
der Bahn des Leiters gelegt sind, so dafs dieser Integralstrom un- 
abhängig ist von der Lage und Länge des Weges, auf welchem der Leiter 
von der einen Oberfläche zur andern gelangt ist. 
A. 
In dem Ausdruck für die in dem Element Ds inducirte elektromoto- 
rische Kraft: — evC. Ds ist C die Summe der nach der Richtung der Bewe- 
gung von Ds zerlegten Kräfte, mit welchen die einzelnen Elemente des In- 
ducenten auf die Einheit des Stroms in Ds wirken. Ich werde mit r den 
Bogen des Inducenten bezeichnen, mit Dr sein Element, und mit c. Dr die 
nach der Richtung der Bewegung von Ds zerlegte Wirkung, welche Dr auf 
die Einheit des Stroms in Ds ausübt. Dann ist der Antheil, welchen das 
Element Dr an die in Ds inducirte elektromotorische Kraft nimmt: 
— evc.DsDse. 
Dies ist der Ausdruck für die elementare Induktion, welche zwischen dem 
Element des Inducenten und dem Element des bewegten Leiters statt- 
findet. Die doppelte Integration dieses Ausdrucks nach der ganzen Länge 
von s und nach der ganzen Länge von r giebt die elektromotorische Kraft, 
welche der ganze Inducent in dem ganzen bewegten Leiter hervorruft. Ich 
werde diese Integrationen nach Ds und Dr immer durch die Zeichen $ und 
3 unterscheiden. 
