allgemeine Gesetze der indueirten elektrischen Ströme. 23 
Wird der Weg, auf welchem Dr fortbewegt wird, durch w und sein 
Element durch dw bezeichnet, dann ist 
D= —e!3TdwDr, (4) 
J=— ee [2 TdwDe. (5) 
wo 
Der für die elektrom. Kraft in (1) dieses $ gegebene Ausdruck fällt mit 
dem Ausdruck (1) in $1 zusammen, wenn man, mag sich der inducirende Strom 
im ruhenden oder bewegten Leiter befinden, C.Ds oder T.Dr so definirt, 
dafs dadurch immer die nach der Richtung der Bewegung des bewegten Ele- 
ments zerlegte Wirkung des ruhenden Leiters auf das bewegte Element be- 
zeichnet wird, den inducirten Leiter von der Einheit des Stroms durchströmt 
gedacht. Hieraus folgt der Satz: Wenn von zwei Leitern A und B 
der Leiter A sich gegen B bewegt, so wird dieselbe elektro- 
motorische Kraft erzeugt, der inducirende Strom mag in A 
oder Bfliefsen, und die in Boder Ainducirten Ströme verhal- 
ten sich umgekehrt wie die Leitungswiderstände ihrer Bahnen. 
Ich werde jetzt nachweisen, dafs es, wenn die Leiter A und B geschlossen 
sind, gleichgültig ist, ob A bewegt wird oder B in der entgegengesetzten 
Richtung; es wird in beiden Fällen dieselbe elektromotorische Kraft erzeugt. 
Die Ordinaten eines Elements dw des Weges w, auf welchem das in- 
ducirende Element Dr fortgeführt wird, werde ich mit £, n, £ bezeichnen, 
und die Projektionen von dw mit d£, da, d2. Die drei rechtwinkligen 
Componenten der Wirkung, welche auf das inducirende Element Dr von 
dem ruhenden Leiter s ausgeübt wird, wenn dieser von der Einheit des 
Stroms durchströmt wird, sollen mit X,Dr, Y,Dr, Z,Dr bezeichnet wer- 
den. Dann ist 
TDs= [x +Y, a + z,5.1Ds, 
und dieser Werth, in (4) und (5) substituirt, giebt: 
D’=—ee3{X,dE+Yda+Z,d& Dr, (6) 
TER ee f2{X.dE +Y,dn+Z,d&} Dr. (7) 
wo 
