allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 27 
Grenzen dieser Integration erweitert, sei es seiner Richtung oder seiner 
Entfernung vom Inducenten wegen, überhaupt unwirksam ist, in welchem 
Falle der ungeschlossene Leiter überall als ein geschlossener angesehen wer- 
den kann. 
Der vorstehende Satz gilt nicht allein für zwei Leiter, sondern ebenso 
für zwei Systeme von Leitern. 
Die Formeln (6) und (7) müssen sich zufolge dieses Satzes auf die 
Formeln (5) und (6) des vorigen $ reduciren, was auch leicht nachzuweisen 
ist. Die Formeln (6) und (7) sind nemlich gleichbedeutend mit denen in 
(10) und (11). Setzen wir in diese den Werth von dr, der aus der Gleichung 
r=(—- 3)’ +4 n)’+@-9°; 
folgt, nemlich, da hier nur x, y, z von der Zeit abhängen, 
de= dx +1" dy +: da, 
so erhalten wir z. B. 
D’=—e2SDsDaR|"& dx +? Zn > del, 
und bezeichnen wir, wie im vorhergehenden $, die kai eng der Wir- 
kung des ganzen inducirenden Stroms r auf das Element Ds durch X,.Ds, 
%.2Ds,27..Ds, so dals EIN. 
Di — ZDoR==E, 
Y.,=32DeR!IZZ, 
r 
= ED 
so wird 
D’= —..S.Ds{X, de + Y.dy-+ Z.dz}, 
und also m 
J=—eE[S.Ds${X de+Y,dy+Z.ds}, 
welches die Formeln (5) und (6) des vorigen $ sind. 
s5. 
Die im Vorigen angestellten Betrachtungen verstatten eine Anwendung 
auf die durch einen magnetischen Pol hervorgebrachte Induktion, da man 
D2 
