allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 29 
allein von der Bewegung der Solenoid-Pole abhängt. Ist der Leiter nicht 
geschlossen, so ist zu dem Ausdruck für den durch die Bewegung der Pole 
indueirten Strom noch ein Glied hinzuzufügen, das allein von der Bewe- 
gung der Endpunkte des Leiters um, die ruhenden Solenoidpole abhängt, sei 
es dafs der Leiter sich wirklich bewegt oder dafs seine Bewegung statt der 
der Solenoidpole substituirt gedacht wird. 
Ich untersuche zuerst den Fall, wo ein Leiter sich unter dem Einflufs 
eines Solenoids bewegt; dies ist der allgemeinere Fall, da auf ihn sich immer, 
wie wir gesehn haben, der Fall, wo ein Solenoid in Bezug auf einen ru- 
. henden Leiter bewegt wird, zurückführen läfst. Ich werde die Untersu- 
chung nur für ein Solenoid durchführen, von welchem das eine Ende im 
Unendlichen liegt. Aus den Formeln für ein solches Solenoid ergeben sich 
die für ein begrenztes Solenoid von selbst. 
Ich bezeichne, wie oben, die Coordinaten des Elements Ds des be- 
wegten Leiters durch &, y, z und die Projektionen von Ds auf diese Coordi- 
naten durch Dax, Dy, Dz. Den Weg, auf welchem Ds bewegt wird, be- 
zeichne ich wieder durch w, sein Element durch dw und die Projektionen 
von dw auf die Coordinaten &, y, z durch dx, dy, dz. Der Pol des Sole- 
noids habe die Coordinaten &,, „,, 2,. Ich werde der Kürze wegen im Fol- 
genden nur von dem Integral-Strom sprechen, aus welchem man, wenn er 
unbestimmt bleibt, d.h. sich nicht auf eine geschlossene Bahn bezieht, durch 
eine Differentiation nach der Bahn w den Differentialstrom ableitet. Der 
durch die Bewegung eines Leiters unter dem Einflufs eines Solenoids indu- 
cirte Integral - Strom ist nach (6) $. 3: 
J=— eE/S.Ds$X,.dae+Y,dy+Z.dst, (1) 
wo X,Ds, Y,Ds, Z,Ds die mit x, y, z parallelen Componenten der Wir- 
kung des ganzen Solenoids auf das Element Ds sind, dieses von der Strom- 
Einheit durchströmt gedacht. Nach den Ampereschen Formeln ist, wenn 
der eine Pol des Solenoids, wie wir voraussetzen, im Unendlichen liegt, 
X,Ds=, {(e—8) Dy—(y—n) Dz}, 
Y.Ds= %{(«—£) Ds— @—) Dx}, (2) 
2,.Ds = {y—n)Dx—(&—£)Dy}; 
