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wo 
(3) r=(&-3)’ +4 )’+@-; 
und der constante Faktor #—=+arj ist, wenn j die Stärke des Solenoid- 
Stroms bezeichnet, A den Queerschnitt des Solenoids und « die Anzahl der 
Umgänge, in welchen der Strom die Einheit der Länge umkreist. Wird 
der Solenoidpol als magnetischer betrachtet, so bezeichnet # die Quantität 
seines freien Magnetismus. Aus diesen Formeln leitet man bekanntlich 
diejenigen für ein begrenztes Solenoid ab, indem man die entsprechenden 
Ausdrücke für den zweiten Pol bildet und sie von den vorstehenden ab- 
zieht. 
Die allgemeinste Form der Abhängigkeit der Coordinaten x, y, z von 
dem Bogen s und von der Zeit erhält man, wenn ein Coordinaten -System 
%,,Y,, 2, eingeführt wird, welches sich mit dem Leiter zugleich bewegt. Es 
sei also: 
z=a+rax, +by,+ cz, 
(4) y=ß+aa,-+b,y,-+ 62, 
z3=y-+a,x,+b,y,+ 6,2, 
wo aß, y beliebige Funktionen der Zeit sind, zwischen den neun Coeffhi- 
cienten a, b, c, a, etc. aber, welche gleichfalls unabhängig von s nur Funk- 
tionen der Zeit sind, die bekannten sechs Relationen stattfinden. Die 
Werthe von x,, y,, z, dagegen sind von der Zeit unabhängig und nur Funk- 
tionen des Bogens s. Die von der Zeit unabhängigen Coordinaten unter- 
scheide ich immer, wie oben schon bemerkt wurde, durch beigesetzte Ak- 
zente. Es ist demnach: 
dx —= da + x,da +y,db + 2,de, 
(5) dy.= dß + x,da,+ y,db,+2,de,, 
dz = dy + x,da,+y,db,-+ 2,dc,, 
und 
Dx=aDx,+5Dy,+cDz, 
(6) Dy=aDx,+b,Dy,+ &.Dz;, 
Dz= a,Dx,+b,Dy,+ c,Dz,. 
Eliminirt man aus (5) die Coordinaten &, y, z mittelst der Gleichun- 
gen (4) und führt die Gröfsen dZ, dM, dN mit folgender Bedeutung ein: 
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