allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 31 
dL = a,da, + b,db, + c,de,—= — (a,da, + b,db, + c,de,), 
dM= a,da + b,db +c,de=— (ada,+ bdb, + .cde,), (7) 
dN=ada, + bdb, +cde, =— (ada + b,db + .c,de), 
so erhält z. B. dx die Form de—=da + („—-y) dM — (y—ß) dN, welche 
ich auf die Form da—=dri+(2— 8) AM — (y—n) dN bringe, wo die 
Gröfsen di, du, dv durch folgende Gleichungen bestimmt werden: 
d=da+(&,—y)dM—(n—P)dN, 
du=dß+(&— ea) dN — (&,—y) dL, (8) 
dv =dy+(n— P)dL — (&—e) dM. 
Die Werthe.von dx, dy, dz werden hiernach: 
de=di+(z2—0) dM—(y—n)dN, 
dy=dur(-E)dN-(s—2)dL, ©) 
dz= dv +(y—n) dh — (x —£&) dM. 
Die durch (7) und (8) eingeführten Gröfsen haben eine einfache geo- 
metrische Bedeutung. Nemlich dL, dM, dN sind die während des Zeit- 
elements um die Axen x, y,z beschriebenen Drehungswinkel des Leiters und 
di, dw, dv die mit den Coordinaten &, y, z parallelen Verrückungen, welche 
der Pol des Solenoids beschreiben würde, wenn er sich mit dem Leiter zu- 
gleich bewegte. Die Gleichungen (9) setzen also die momentanen Ver- 
rückungen eines jeden Elements des bewegten Leiters aus denjenigen zusam- 
men, welche der Pol, wenn er mit ihm verbunden wäre, erleiden würde, 
und aus denjenigen, welche durch die Drehungen des Leiters um den Pol 
entstehn. 
Durch die Substitution der Werthe von dx, dy, dz aus (9) in die 
Gleichung (1) zerfällt der Ausdruck von J von selber in zwei Theile, von 
denen der erste allein von den Componenten der fortschreitenden Bewegung 
dr, du, dv, der andere von den Componenten der Drehung dL, dM, dN 
abhängt. Ich bezeichne den ersten Theil durch J,, den zweiten durch J,. 
Hat der Leiter nur eine fortschreitende Bewegung, so dafs er immer mit 
sich parallel bleibt, so ist J,—=0, und hat er nur eine um den ruhenden 
Solenoidpol stattfindende drehende Bewegung, so ist J, =. Allgemein ist 
