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und mit ihm zugleich bewegt würde. Hieraus folgt, dafs dl, dm, dn die 
Verrückungen bezeichnen, welche der Pol, wenn er gleichzeitig mit dem 
Leiter bewegt wird, parallel mit den Coordinatenaxen &,, y,, 2, erfährt, 
oder die Projectionen des Weges, welchen er in einem Zeitelement be- 
schreibt, auf diese Coordinatenaxen. Nach (15) sind £, n, £ die Coordi- 
naten des Pols, parallel mit ,, y,, z,, wenn der Pol nicht in der eben be- 
zeichneten Richtung, sondern in der entgegengesetzten bewegt wird. Also 
sind d/, dm, dn die negativen Veränderungen, welche £, », & erleiden, wenn 
inihren Ausdrücken die Zeit um ein Element wächst, oder es ist 
di= —dE£, dm=—dı, dn— de. 
Diese Gleichungen lassen sich übrigens auch direkt aus den Gleichungen (15) 
und (8) ableiten. Demnach verwandelt sich der vorstehende Ausdruck von 
J, in folgenden: 
e. 10, — D3, — (3 — 9)Dy,}dE 
As. Ben een [S S]4+ (2 — &Dx,— (x, — DD} dnt- 
”  WHt@&—9Dy——mM)Dx}de 
Bezeichnet man mit X,, Y,, Z, die Componenten der Wirkung des ganzen 
ruhenden Leiters auf den Solenoidpol, d.h. setzt man 
X,= 84 ,— n)Dz, — (3, — !)Dy}; 
(20) Y,= 55 $(z, — &)Dx,— (a, — 8Dz4, 
Z,= 55 {&-9Dy,—(— Da}, 
so wird 
(21) I,=— ern fÜX,dE+ Y,dn+ 2,42}, 
und der dem Strome J, angehörige Differentialstrom, welchen ich durch D, 
bezeichne, ist 
(22) D,=—eeW$X,dE + Y,dn + Z,d%}. 
Aus der ganzen vorstehenden Untersuchung ergiebt sich nun Folgendes. 
Die Bewegung eines Leiters unter dem Einflufs eines Solenoidpols kann zu- 
sammengesetzt gedacht werden: 1) aus einer allen seinen Elementen gemein- 
