allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 35 
schaftlichen Bewegung und zwar derjenigen, welche der Pol haben würde, 
wenn er sich mit dem Leiter zugleich und mit ihm fest verbunden bewegte; 
2) aus einer um den ruhenden Pol stattfindenden Drehung. Der Theil 
des ganzen Induktionsstroms, welcher durch den ersten Theil 
der Bewegung des Leiters hervorgerufen wird, wo derselbe 
nur parallel mit sich selbst fortschreitet, ist derselbe, der 
erregt wird, wenn der Leiter ruht und der Pol sich in entge- 
gengesetzter Richtung bewegt, ferner die elektromotorische 
Kraft des erregten Differentialstroms gleichgesetzt wird der 
Geschwindigkeit des Pols, multiplieirt mit der negativen in 
der Richtung der Bewegung des Pols gemessenen Wirkung 
des Leiters auf den Pol, die Stromstärke im ruhenden Leiter 
—E gesetzt. 
Man darf jedoch aus diesem Satze für sich noch nicht schliefsen, dafs 
die Substitution der Beweg 
ö 
Bewegung des Leiters experimentell zuläfsig ist, wiewohl sich dies unter 
ung des Pols statt der parallel fortschreitenden 
einer einschränkenden Bedingung sofort aus dem folgenden $ ergeben wird. 
Was nun den zweiten Theil der ganzen Induktion des unter dem Ein- 
flufs eines Pols bewegten Leiters betrifft, der aus seiner drehenden Bewe- 
gung entsteht, und dessen Integralwerth wir mit J, bezeichnet haben, des- 
sen Differentialwerth also mit D, zu bezeichnen ist, so nimmt sein Ausdruck 
in (11), wenn er nach dZ, dM, dN geordnet wird, die Form an: 
{2.4 m) —- Y.@—S)$dZ 
=—erf: S.DsI FIX (22) Z (x E)ldAM). (23) 
ee zieN 
Betrachten wir zuerst den von dZ abhängigen Theil 
_ ex (StZ.y —n)— Y(z—8)tdLDs, 
und setzen darin die Werthe von Z, und Y_ aus (2), so wird derselbe: 
ge 5, I(@ —- EZ)’ +)’ +@— g)’)Dx 
— (&—$) ((@ — £)Dx + (y—n)Dy+ (z—|,) Dz)YaL. 
Die in dZ multiplieirte Gröfse unter dem Integralzeichen ‚$, welches sich 
auf den Bogen s bezieht, ist das vollständige Differential von 5 nach dem 
E2 
