allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 37 
IV. In einem ungeschlossenen Leiter, der sich unter dem 
Einflufs eines Solenoidpols bewegt, rührt ein Theil des indu- 
cirten Stroms von der drehenden Bewegung des Leiters her; 
dieser Theil ist aber von der Gestalt des Leiters unabhängig, 
und allein durch die Bewegung seiner Endpunkte bestimmt. 
Bezeichnet man mit db das Element des Drehungswinkels, welches 
während eines Zeitelements beschrieben wird, so dafs dV = Var? +am?+an?, 
und nennt Z, m, n die Winkel, welche die Drehungsaxe mit den Coordinaten 
x, y, z bildet, so dafs db = cosldV, dM = cosmd/, dN = cosnd\/, 
so verwandelt sich die Formel (25) in die folgende, 

D,=-— ec | eos2 — + cosm —— + cosn -—elav. (26) 
Der Differentialstrom ist also gleich dem Produkte aus — ee’ x und dem Ele- 
mente dıL des Drehungswinkels, multiplieirt mit der Differenz der Cosinusse 
der Winkel, welche die Drehungsaxe mit den beiden von dem ruhenden 
Pole nach den bewegten Endpunkten des Bogens s gezogenen Linien bildet. 
Man kann die Ausdrücke in (24), (25) und (26) auch noch dadurch 
transformiren, dafs der Leiter mit seinen Endpunkten ruhend und der Pol 
bewegt gedacht wird. Zu dem Ende nenne man dZ,, dM,, dN, die elemen- 
taren Drehungswinkel um die Axen der Coordinaten &,, y,, 2,, SO dafs 
dE = adL,+ bdM,+ cdN,, 
dM= adL, + bdM,+ cdN,, 
dN = a,dL, + 5b,dM, + c,dN,. 
Setzt man diese Werthe in (24) und zugleich statt a, y, z ihre Werthe aus 
(4), und drückt die Gröfsen &, n,, &, mittelst (15) durch £&, n, C aus, so er- 
giebt sich 

D,= - er] a1, +2 (27) 
= —erf [ar + a4 er er (28) 
oder wenn dZ, — cos! d/, dM,— cosm’d/, dN,— cosn’d.L substituirt wird, 
(29) D,=— ex [os Zu = + cosm 2 + cosn‘ "—_jar. 
