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Die Ausdrücke D} und J} sind immer — 0, wenn der Leiter eine ge- 
schlossene Curve bildet. Hieraus folgt: 
Wenn ein Solenoidpol sich gegen einen ruhenden Leiter, 
welcher eine geschlossene Curve bildet, bewegt, so hängt sein 
Induktionsstrom allein von seiner fortschreitenden Bewegung 
ab. Ferner: 
Ein Pol, welcher keine fortschreitende Bewegung besitzt, 
inducirt in einem geschlossenen Leiter keinen Strom. Ferner: 
Ein Pol indueirt in einem nicht geschlossenen ruhenden 
Leiter einen Strom, ohne seinen Ort zu verlassen, allein durch 
seine Drehung um sich selbst. 
In dem letzten Satze liegt der Aufschlufs über alle die Induktions- 
erscheinungen, welche durch die Drehung eines Magneten um seine Axe 
hervorgebracht werden, über diejenigen z. B., denen Weber den Namen 
unipolare Induktion gegeben hat. 
So 
Ich werde jetzt die Resultate der vorhergehenden 6$ zur Bestimmung 
der Induktionsströme, welche durch Magnete erregt werden, anwenden. 
Dieser Anwendung liegt die Ansicht der Ampereschen Theorie zum Grunde, 
dafs ein Magnet ein System von unendlich vielen unendlich kleinen Solenoi- 
den ist. In der Terminologie der Theorie des Magnetismus wird ein unend- 
lich kleines Solenoid als magnetisches Atom bezeichnet; beide Ausdrücke 
betrachte ich als gleich. 
Ich bestimme zunächst den Induktionsstrom, welcher durch ein sehr 
kleines Solenoid in einem Leiter erregt wird, der sich gegen das ruhende 
Solenoid bewegt. Der Bogen des Leiters ist s, sein Element Ds hat die 
Coordinaten &, y, 2; es bewegt sich auf der Curve w, deren Element dw 
die Projektionen dx, dy, dz hat. Die Coordinaten des Pols des Solenoids, 
welcher, wenn es beweglich wäre, sich nach Süden richten würde, sind 
&, 9, 9, und die Coordinaten des andern Pols: &+«,n,+ ß,&,-+Y, wo 
a, ß, y so kleine Werthe besitzen, dafs in der Entwickelung einer Funktion 
von &,,,, &, nach der Taylorschen Reihe ihre höhern Potenzen vernach- 
läfsigt werden können. Die Intensität der Pole &,, „,, &, und &+«, +, 
