allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 41 
&,+Y wird durch # und — x’ bezeichnet; in der Theorie des Magnetismus 
heifst « und — «’ die Quantität des freien nördlichen und südlichen Magne- 
tismus des magnetischen Atoms. Ich werde der Kürze wegen im Folgenden 
immer nur die Ausdrücke für den Integralstrom angeben, aus welchen sich 
durch eine Differentiation die des Differentialstroms ergeben. 
Nach (1) $.5 ist der in dem Leiter durch den Pol (&, n,, 3,) inducirte 
Integralstrom 
wi 
J=— eE/S.Ds$X,de+Y,dy + Z.dz), (1) 
wo 
wo X,Ds, Y,Ds, Z_Ds die mit x, y, z parallelen Componenten der Wir- 
kung bezeichnen, welche der Pol (&,, n,, $,) auf die Einheit des Stroms in Ds 
ausübt. Die Werthe dieser Gröfsen sind in (2) $. 5 angegeben. Setzt man 
in vorstehendem Ausdruck &+.«, u +ß, d,-+y statt &, n,, $, und giebt 
ihm das entgegengesetzte Vorzeichen, so erhält man den von dem zweiten 
Pol des Solenoids indueirten Strom. Die Summe beider Ströme, welche 
ich durch J® bezeichne, ist der Induktionsstrom des magnetischen Atoms. 
Entwickelt man diese Summe nach der Taylorschen Reihe und berücksich- 
tigt nur die ersten Potenzen von «, ß, Y, so ergiebt sich 



dE, dy, dg, 
a ee ya Ne —) 9 
J + „JS-Ps +(« Ze en dy\Y, (2) 

ee AN A idz 
+( ad, = dy, ” =) & 
woa=w«ab=xß, c= xy gesetzt ist, und die partielle Differentiation 
durch die Charakteristik d bezeichnet wird. Der gemeinschaftliche Divisor 
x vor dem Integralzeichen fällt bei Einführung der Werthe von X,, Y,, 
Z,, welche den gemeinschaftlichen Faktor # haben, fort. Die Gröfsen 
a, b, c heifsen nach der von Gaufs eingeführten Benennung die magneti- 
schen Momente des Atomes. 
Ich beschreibe um &, n,, £, einen kleinen Raum Av, der jedoch viele 
magnetische Atome enthält, und bezeichne mit J@ die Summe aller von 
denselben erregten Induktionsströme. Durch a’, b’, ce’ bezeichne ich das 
arithmetische Mittel der Werthe von a, 5, c, welche den verschiedenen in 
Physik.-math. Kl. 1845. F 
