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Av enthaltenen Solenoiden angehören, und mit nAv die Anzahl dieser Sole- 
noide: dann erhält man jene Summe J® bis auf Gröfsen zweiter Ordnung, 
die vernachläfsigt werden müssen, wenn man statt a, b, c in (2) a’, d', c 
setzt und das Glied rechter Hand mit rAv multiplieirt. Ich setze statt na', 
nb', nc' respective @', @',y. Es sind dies die drei magnetischen Momente 
des in der Raumeinheit befindlichen Magnetismus, wenn in dieser eine gleich- 
förmige Vertheilung von magnetischen Atomen in der nämlichen Dichtigkeit 
wie in Av stattfindet, und die magnetischen Momente eines jeden derselben 
denselben Werth haben als die arithmetischen Mittel der Momente der 
Atome in Av. Demnach wird der Induktionsstrom, welcher durch das 
Element Av erregt wird: 



a dX, @ dX, ‚ dX, da 
( nei ==) 
Ze ; ar 
3) er +(@ +8 E 


7 ae z, ) dyt DsAv. 
E77 
‚ dZ, ’ dZ, ’ dZ; Br 
+(« nee ) ds 


Die Summation dieses Ausdrucks in Bezug auf Av, auf den ganzen Magne- 
ten ausgedehnt, giebt den ganzen von ihm inducirten Integralstrom, wel- 
chen ich mit J" bezeichne. Die magnetischen Momente «', £', y sind in 
diesem Ausdrucke als stetige Funktionen der Ordinaten &,, n,, 8, des Ele- 
ments Av zu betrachten, wodurch sich wegen der Kleinheit von Av die 
Summe nach Av in ein dreifaches Integral verwandelt, welches, ausge- 
dehnt auf den ganzen Magneten, durch & bezeichnet werden soll. Diese 
dreifache Integration, werde ich zeigen, kann immer durch eine 
doppelte nach der Oberfläche des Magneten ersetzt werden. 
Ich setze aus (2) $.5 die Werthe für X,, Y., Z,, und zwar in fol- 
gender Form: 
at a“ 
X Ds=x4—. D - De}, 
dd, dy, 
4 N d- 
(4) Y.Ds=«J 2 Ds — Del, 
Z D r dem dz 
R = +2 x— —zDy D 
wo "= (2x — E)’+(y—n)’+@— 8)’. 
