allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 45 
Substituirt man den Werth von Q aus (10) in die Gleichungen (8) und 
(9), so erhält man i 
$Y — n)Dz — (2 — 2)Dytdax 
Im = —e3rDufS 544 {(2 — )De— («—E)Dz}dyt: (13) 
+t@ —8)Dy—(y—n)Da}dz 
Dies ist die einfachste Form, auf die sich im Allgemeinen der Ausdruck 
für den Induktionsstrom, welcher durch einen ruhenden Magneten in einem 
bewegten Leiter erregt wird, reduciren läfst. Man erhält denselben Aus- 
druck, wenn man in der Gleichung (1) $5 für X,, Y,, Z, ihre Werthe 
aus (2) desselben $ einführt, ferner — xDw statt x’ setzt und das Integral 
über die Oberfläche des Magneten ausdehnt. Die unter dem Zeichen & 
stehende Gröfse, multiplieirt mit ee’, kann also als der Werth des durch 
das Element Dw der magnetischen Oberfläche inducirten Stroms angesehen 
werden, und sie erlaubt ganz dieselbe Transformation, wie der Ausdruck (1) 
in 65. Demnach kann der von Dw inducirte Strom auch so angesehen wer- 
den, als wäre er dadurch hervorgebracht, dafs man statt des bewegten Lei- 
ters das Element Dw in entgegengesetzter Richtung bewegt. Es zerfällt daher 
sein Ausdruck in zwei Theile, J”’ und JY”, von denen der erste allein von dem 
Wege, auf welchem Du fortgeführt wird, der andre von der Drehung ab- 
hängt, welche Dw auf diesem Wege erfährt. Nimmt man also die Buchsta- 
ben &,, Y,» 2, &%, 8, A, a, v, did in derselben Bedeutung wie in $. 5, so 
hat man 
JO=I9 In, (14) 
(2, — 9)Dy — (1, — n)Dz}dE 
Jm— — e2.Duf S-- + f(x, — DDz— (2, —£)Datdnt, (15) 
+1(,— N Dx — (x, — E)Dy}d 
103 IE 3 2103 
J® —+ eZuDuf al EB cosa + — cosu + — 3 cosv |, (16) 
r 

"= &w-’+n-0’+@—9- (17) 
Wir haben bis jetzt den Magneten als ruhend und den Leiter als be- 
wegt betrachtet. Der entgegengesetzte Fall, wenn der Leiter ruht und der 
Magnet bewegt wird, läfst sich leicht hierauf zurückführen. Da der Magnet 
als ein System von Solenoidströmen angesehen wird, so ist nach $. 4 der 
