allgemeine Gesetze der inducirten elektrischen Ströme. 49 
ein Theil von ihnen neutralisirt sich gegenseitig in dem Punkte (a, 5, c). Ich 
nenne #«’Dw die Menge, welche das Element Dw zu den in (a, b, c) sich neu- 
tralisirenden Flüssigkeiten hergiebt. Es ist #’ eine Funktion von &, 7, & und 
genügt gleichfalls der Gleichung 37’ Dw= o. Die Projektionen des Ele- 
ments des Weges, auf welchem sich «Du von (8, 7, &) nach (a, B, c) bewegt, 
nenne ich 0, on, d&. Der durch die Bewegung von «Du erregte Induk- 
tionsstrom kann nur in einem geschlossenen Leiter zu Stande kommen, und 
daher wird der Integralstrom dieser Bewegung vollständig durch den Strom 
J/” in (15) des vorhergehenden $ dargestellt, den ich jetzt kurzweg mit J 
bezeichnen will. In diesem Ausdruck (15) kann man wegen der Kleinheit 
des magnetischen Atoms die Componenten der Wirkung, welche der von der 
Einheit des Stroms durchströmte Leiter auf «Dw ausübt, für jedes Ele- 
ment Dw und auf dem ganzen Wege, welchen «Du beschreibt, als constant 
ansehen. Bezeichnet man der Kürze wegen diese Componenten mit Ax'’Dw, 
B# Du, C# Du, so dafs 
A= SZ I(z, —g)Dy— (y,—n)Dzt, 
B=S- {(&—8)Dz — (s—2)Dx}, (1) 
so erhält man 
J=— eZfw Du {20E+Bon+C9%,  (l.o) 
oder, indem man die Integration in Bezug auf den Weg, welchen #Dw durch- 
läuft, ausführt, d. h. das durch f bezeichnete Integral von ($, n, &) bis (a, d, c) 
erstreckt, 
J=+.3#DufA&—a) + Bm —b) + CC — or. 
Da die Summirung 3 sich nur auf &, 7, & bezieht, und in ihr a, 5, c konstant 
sind, so reducirt sich wegen der Gleichung 3#.Dw = o der vorstehende Aus- 
druck auf 
J=e$A3u5Do + B3SunDw+ C3#EDu}. (2) 
Der Strom J ist also von der Lage des Punktes (a, 5, c) unabhängig, und 
hieraus folgt, wenn mit »’Dw, «”Dw etc. die Quantitäten Flüssigkeiten be- 
zeichnet werden, welche das Element Dw nach einem zweiten, dritten 
u. s. w. Punkte zur Neutralisation sendet, und man 
Physik.-math. Kl. 1845. G 
