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a=3(#"+«+...)$Do, 
Rn 
y=3(«-+#+...){Du 
setzt, der durch die Neutralisation aller auf der Oberfläche des Atoms ver- 
theilten Flüssigkeiten inducirte Strom, den ich durch E bezeichne, 
(3) E= «(Aa + BR + Cy), 
wo#-+x#"+...=x ist, und daher die Gröfsen «, £, y die magnetischen 
Momente des Atoms bedeuten. 
Der vorstehende Werth von E ist der Ausdruck des durch die Ent- 
magnetisirung des Atoms inducirten Stroms. Den Strom, welcher durch 
dessen Magnetisirung erregt wird, den ich durch M bezeichne, erhält 
man auf dieselbe Weise, nur dafs bei der Integration von (1.a) die Grenzen 
der Integration umzukehren sind, weil sich jetzt das Flüssigkeitsquantum 
” Du von dem Punkte (a, 5, c) nach dem Punkte (8, 7,5) bewegt. Hierdurch 
wird in (2) und (3) nur das Vorzeichen geändert, so dafs 
R (4) M=— e(Ac+ BB + Cy). 
Beschreibt man, wie oben, um (£, n, £) einen kleinen Raum Dv und 
versteht unter «, ß, y die arithmetischen Mittelwerthe der magnetischen Mo- 
mente aller in Dv enthaltenen Atome, nennt ihre Anzahl nDv und setzt 
na—=«d,n®=f, ny=y, so erhält man für den durch die Magnetisirung 
sämmtlicher in Dv enthaltenen Atome inducirten Strom, den ich mit M’ be- 
zeichnen will, den Ausdruck 
(5) M' = — «(Aa + B@' + CyY)Dv, 
wo «', 8, y in demselben Sinne wie in $. 7 die magnetischen Momente der 
Einheit des Raumes sind. Betrachtet man Dv als ein Element des Magne- 
ten, und nimmt von dem vorstehenden Ausdruck die Summe in Bezug auf 
alle Dv, so erhält man den durch den Akt seiner Magnetisirung inducirten 
Strom, den ich durch J" bezeichnen will, 
(6) JW— — ge {Aa +BP + Cy} Do. 
Diese Summe erheischt wegen der Kleinheit von Dv nur eine dreifache In- 
tegration, welche über den ganzen Magnet auszudehnen ist. 
