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die Oberfläche des Magneten von einer mit der Ordinate £ parallelen Linie 
geschnitten wird. Redueirt man auf ähnliche Art die beiden andern Terme, 
wobei man der Einfachheit wegen voraussetzt, dafs jede gerade Linie die 
Oberfläche nur zweimal schneidet, so erhält man 
mes [73 GE DuD? ke = DEDE + V 2 0 DEDn | 

+ .E 3 Zr + z Ser 2vemne 
Das zweite Glied verschwindet wegen (9), und die Integration in dem ersten 
Gliede bezieht sich nur noch auf die Oberfläche. Wenn durch Du das Ele- 
ment der Oberfläche bezeichnet wird, durch (IV, &), (N,»), (I\,£) die Winkel, 
welche die Normale an diesem Element respective mit den Coordinaten £&, 7, & 
bildet, so wird Du D2 = Du cos(N,E) etc., und es nimmt daher der vorste- 
hende Ausdruck die Form an, 
(1) Te a Vf cos(N,E) Ss + cos(IV,n) Fr +.cos(N.£) sohDu 
Die in der Parenthese eingeschlossene Gröfse will ich das Differential 
von & Er der Normale der Oberfläche des Magneten nennen 
und mit = ® bezeichnen; es wird demnach 
(12) JW—=—«ZV © Du. 
Auf dieselbe Weise erhält man für J“’ aus (10), weil auch Y als ein Poten- 
tial der Gleichung 
AERO 
de” dn? ag? 

genügt, den Ausdruck 
(13) JP= — #294 Du. 
Die Integrationen in (12) und a sind auf die ganze Oberfläche des Magne- 
ten auszudehnen, und für #, V, ı 2 die an der Oberfläche in dem Ele- 
ment Dw geltenden Werthe dieser Gröfsen zu setzen. 
Die Gleichungen (12) und (13) haben die einfachste Form, auf welche 
sich der Ausdruck für den durch den Akt der Magnetisirung inducirten Strom 
im Allgemeinen reduciren läfst. Kehrt man in den Gliedern rechter Hand 
die Vorzeichen um, so drücken sie den durch den Akt der Entmagnetisirung 
inducirten Strom aus. 
