54 NEUMANN: 
Hieraus folgt, dafs der Ausdruck für J“’ in (6), da nach (7) die Gröfsen 
A, B, € die partiellen Differentialquotienten von 7 sind, und Y als das Po- 
tential von aufserhalb des Magneten gelegenen Massen angesehen werden 
kann, auch die folgende Form annimmt, 
(16) J"— — e’Y3uV/ Duo. 
Eine Veränderung des magnetischen Zustandes, in welcher der freie Magne- 
tismus an der Oberfläche aus «’ in #’ übergeht, erzeugt also allgemein den 
Integralstrom 
(17) J”= e3(#— x')V Du. 
$9. 
Ich werde jetzt die Formel (14) des vorigen $, welche den durch die 
Veränderung des magnetischen Zustandes eines Magneten erregten Induktions- 
strom ausdrückt, aus einem allgemeinen Princip ableiten. Ich gehe hiebei 
von der Betrachtung des Stroms aus, welcher in einem geschlossenen Leiter 
durch eine Ortsveränderung, sei es des Magneten oder des Leiters, indueirt 
wird. Es ist leicht nachzuweisen, dafs dieser Strom allein von der durch 
die Ortsveränderung hervorgebrachten Veränderung des Werths des Poten- 
tials abhängt, durch welches die Wirkung eines von der Einheit des Stroms 
durchströmten Leiters auf einen Magneten dargestellt wird. Ich verallge- 
meinere dies Resultat, und setze als Prineip: 
dafs die Veränderung des Potentials, durch welches die Wirkung eines 
von der Einheit des Stromes durchströmten Leiters auf einen Magneten 
dargestellt wird, die Ursache und das Maafs des inducirten Stromes ist, 
und es hiebei gleichgilt, wodurch diese Veränderung des Werthes des 
Potentials hervorgebracht wird, ob durch eine veränderte relative Lage 
des Magneten und des Leiters oder durch einen andern Umstand, wie 
z. B. durch eine Schwächung des Magneten. 
Der in einem geschlossenen Leiter durch die Bewegung eines Magne- 
ten inducirte Strom, den ich kurzweg durch .J bezeichnen werde, ist voll- 
ständig durch die Formel (15) $. 7 ausgedrückt, oder durch die Formel (1) 
des vorhergehenden $, 
I=—«Zfn{AdE + Ben + Cd2} Du, 
